Книжная полка Сохранить
Размер шрифта:
А
А
А
|  Шрифт:
Arial
Times
|  Интервал:
Стандартный
Средний
Большой
|  Цвет сайта:
Ц
Ц
Ц
Ц
Ц

Сверхпроводники и сверхпроводимость. Том 1. Получение и эксперимент

Покупка
Основная коллекция
Артикул: 635857.01.99
Доступ онлайн
785 ₽
В корзину
Первый том трехтомного словаря-справочника содержит свыше 2500 понятий и терминов по всем направлениям материаловедения сверхпроводников. В частности, широко представлены экспериментальные технологии получения материалов и композитов, исходные композиции, экспериментальные методы и результаты исследований сверхпроводящих и родственных им материалов. Подробно описана методология и инструментальное обеспечение данных исследований. Представлены физические и математические подходы, использующиеся при проведении экспериментов, обработке и анализе полученных результатов. Все представленные в словаре термины расположены по алфавиту. Каждому термину посвящена отдельная статья, раскрывающая его смысловое научно-техническое и/или математическое содержание, область применения и связь с другими терминами, при этом все термины снабжены английскими эквивалентами. Кроме того, целый ряд статей посвящен родственным для сверхпроводимости вопросам из смежных тематик. Словарь-справочник предназначен, в первую очередь, для студентов и аспирантов, изучающих проблемы сверхпроводимости, а также специализирующихся в смежных научных областях. Он будет полезен для инженеров и специалистов, занимающихся разработкой, созданием и исследованием сверхпроводящих и других новых материалов и композитов.
Паринов, И. А. Сверхпроводники и сверхпроводимость. Том 1. Получение и эксперимент: словарь-справочник / Паринов И.А. - Ростов-на-Дону:Издательство ЮФУ, 2008. - 714 с.ISBN 978-5-9275-0462-6. - Текст : электронный. - URL: https://znanium.com/catalog/product/555983 (дата обращения: 28.02.2024). – Режим доступа: по подписке.
Фрагмент текстового слоя документа размещен для индексирующих роботов. Для полноценной работы с документом, пожалуйста, перейдите в ридер.
Федеральное агентство по образованию Российской Федерации 
 

Федеральное государственное образовательное учреждение 
высшего профессионального образования 
«ЮЖНЫЙ ФЕДЕРАЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ» 

 

 

 

 

 

И. А. ПАРИНОВ 

 

СВЕРХПРОВОДНИКИ  

И  СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ 

 

Словарь-справочник 

 

Том 1 

 

ПОЛУЧЕНИЕ И ЭКСПЕРИМЕНТ 

 

 

Ростов-на-Дону 

Издательство Южного федерального университета 

2008 

УДК 538.9:621.31(038) 
ББК  22.36+31.32я2 
          П 18 
 
 
Печатается по решению редакционно-издательского совета 
Южного федерального университета 
 
 
Словарь-справочник подготовлен и издан в рамках национального проекта «Образование» по 
«Программе развития федерального государственного образовательного учреждения  
высшего профессионального образования  
“Южный федеральный университет” на 2007–2010 гг.» 
 
 
 
Паринов И. А. 
П 18          Сверхпроводники и сверхпроводимость: словарь-справочник.  
Т. 1. Получение и эксперимент / И. А. Паринов. – Ростов н/Д: Изд-во 
ЮФУ, 2008. – 714 с.   
          ISBN 978-5-9275-0461-9 
          ISBN 978-5-9275-0462-6 
Первый том трехтомного словаря-справочника содержит свыше 2500 понятий 
и терминов по всем направлениям материаловедения сверхпроводников. В частности, 
широко представлены экспериментальные технологии получения материалов и композитов, исходные композиции, экспериментальные методы и результаты исследований сверхпроводящих и родственных им материалов. Подробно описана методология 
и инструментальное обеспечение данных исследований. Представлены физические и 
математические подходы, использующиеся при проведении экспериментов, обработке 
и анализе полученных результатов.  
Все представленные в словаре термины расположены по алфавиту. Каждому 
термину посвящена отдельная статья, раскрывающая его смысловое научнотехническое и/или математическое содержание, область применения и связь с другими терминами, при этом все термины снабжены английскими эквивалентами. Кроме 
того, целый ряд статей посвящен родственным для сверхпроводимости вопросам из 
смежных тематик.  
Словарь-справочник предназначен, в первую очередь, для студентов и аспирантов, изучающих проблемы сверхпроводимости, а также специализирующихся в 
смежных научных областях. Он будет полезен для инженеров и специалистов, занимающихся разработкой, созданием и исследованием сверхпроводящих и других новых материалов и композитов. 
 
 ISBN 978-5-9275-0461-6                                                      УДК 538.9:621.31(038) 
 ISBN 978-5-9275-0462-6                                                      ББК  22.36+31.32я2 
 
 
                     
 
 
 
 
 
© Паринов И. А.,  2008 
© Южный федеральный университет,  2008 
  
 
 
 
 
 
 
© Оформление. Макет. Издательство  
    Южного федерального университета,  2008 

 

                                                                                          Нельзя объять необъятное…,  
                                                                                          но очень хочется! 
 
ПРЕДИСЛОВИЕ К 1 ТОМУ 
 
Первый том трехтомного словаря-справочника представляет ретроспективу 
понятий и терминов, связанных с многочисленными технологиями получения и 
исходными 
композициями, 
экспериментальными 
методами 
и 
результатами 
исследований сверхпроводящих и родственных им материалов, а также с 
методологическим 
и 
инструментальным 
обеспечением 
этих 
исследований. 
Представлены физические и математические подходы, использующиеся при 
проведении экспериментов, обработке и анализе полученных результатов. Большое 
внимание уделено различным вопросам материаловедения сверхпроводников. 
Как известно, каждый научный термин отражает какую-либо грань сложного 
явления и несет в себе большую смысловую нагрузку. Поэтому, овладение научной 
терминологией оказывается равнозначным освоению самостоятельного научного 
языка, требуя значительных затрат труда и времени. Все представленные и 
систематизированные в словаре термины расположены по алфавиту. Каждому 
термину 
посвящена 
отдельная 
статья, 
раскрывающая 
смысловое 
научнотехническое и/или математическое содержание термина, область его применения и 
связь с другими терминами. Кроме того, целый ряд статей посвящен родственным 
для сверхпроводимости вопросам из смежных тематик. Каждый термин словаря 
снабжен английским эквивалентом, что очень важно для овладения будущими 
инженерами и специалистами специальной и технической терминологией на 
английском языке, а также для более плавного вхождения образовательного 
сообщества России в Болонский процесс в 2010 г. Наличие алфавитного указателя 
английских терминов (который будет представлен в третьем томе словарясправочника) позволит использовать словарь при работе с англоязычными 
техническими и научными текстами. Отдельные понятия и термины также 
снабжены 
латинскими, 
греческими 
и 
другими 
словообразованиями, 
демонстрирующими историческое происхождение того или иного термина. По 
характеру изложения, структуре и охвату материала предлагаемый том словарясправочника – это краткая энциклопедия. В то же время, наличие ссылок на 
смежные термины позволяет одновременно использовать его в качестве учебного 
пособия, так как по базовому термину читатель может быстро ознакомиться с 
соответствующим разделом науки и техники. Словарь-справочник, прежде всего, 
предназначен 
для 
студентов 
и 
аспирантов, 
изучающих 
проблемы 
сверхпроводимости и смежных научных областей. Он будет также полезен для 
инженеров и специалистов, занимающихся разработкой, созданием и исследованием 
новых материалов и композитов (в том числе, сверхпроводящих). 
Автор благодарен коллегам и ближайшим сотрудникам, помогавшим в 
написании словаря-справочника. Особую признательность выражаю О. Л. 
Никишевой, оказавшей огромную помощь в подготовке рукописи к печати. 
 
                                                                                         И. А. Паринов, май 2008 г. 

А 
ААРОНОВА  БОМА эффект [Aaronov-Bom's effect] — Квантовомеханический 
эффект, 
характеризующий 
влияние 
внешнего 
электромагнитного 
поля, 
сосредоточенного в области, недоступной для заряженной частицы, на её квантовое 
состояние. Наличие такого нелокального воздействия электромагнитного поля на 
заряженную частицу, исчезающего в классическом пределе, подчёркивает, что при 
квантовом рассмотрении взаимодействие заряженной частицы с электромагнитным 
полем не сводится к локальному действию на неё силы Лоренца. Впервые на 
возможность такого эффекта указали У. Эренберг (W. Ehrenberg) и Р. Э. Сайди (R. 
E. Siday) в 1949 г. Независимо подробное теоретическое изучение эффекта 
проведено в 1959 г. Я. Аароновым и Д. Бомом, отметившими его тесную связь с 
фундаментальными положениями квантовой теории. Их исследования привлекли 
внимание к особой роли электромагнитных потенциалов в квантовой теории. 
Возможность А.  Б. э. формально обусловлена тем, что уравнение Шрёдингера для 
волновой функции заряженной частицы во внешнем электромагнитном поле 
содержит потенциал этого поля. Он определяет фазу волновой функции и при 
выборе 
подходящей 
геометрии 
опыта 
приводит 
к 
наблюдаемому 
интерференционному эффекту даже при отсутствии прямого силового воздействия 
поля на частицу. Этот эффект не зависит от выбора калибровки потенциалов и 
обусловлен разницей фаз вдоль различных возможных путей распространения 
частицы. Он существует как для скалярного, так и для векторного потенциала 
электромагнитного поля. А.  Б. э. ярко проявляется при рассеянии заряженной 
частицы 
на 
бесконечно 
длинном 
соленоиде 
радиуса 
R  
(расположенном 
перпендикулярно движению частицы), внутри которого имеется магнитный поток 
  и который окружён непроницаемым для частиц цилиндрическим экраном радиуса 
R
R 
0
. В этом случае волновая функция частицы целиком сосредоточена в области, 
где магнитное поле отсутствует и только векторный потенциал A отличен от нуля в 
силу Стокса теоремы 



Adl
L
 (интеграл берётся по контуру L , охватывающему 
соленоид). Поэтому, хотя сила Лоренца на заряженную частицу не действует, 
амплитуда расходящейся цилиндрической волны оказывается зависящей от потока 
магнитного поля. Она содержит два члена, один из которых, описывающий 
рассеяние на экранирующей поверхности, исчезает в пределе 
0
0 
R
. Второй член, 
не зависящий от 
0
R , определяет амплитуду Ааронова  Бома рассеяния 

)
2
/
sin(
)
/
sin(

2
1
~
)
(
0









k
f
, где    угол рассеяния, отсчитываемый от направления 

падающей плоской волны (описывающий свободную частицу с импульсом 
k
 ), a 
e
c/
2
0


 
  квант магнитного потока (e заряд частицы). Эксперименты по 
наблюдению А.  Б. э. при рассеянии электронов магнитным полем проводились, 
начиная с 60-х гг. Пучок монохроматических электронов разделялся на два 
когерентных пучка, обтекавших рассеиватель  тонкую нить ( ~ 1 мкм) из 
магнитного материала или миниатюрный соленоид ( ~ 14 мкм), магнитным 
потоком которого можно было управлять. Затем когерентные пучки вновь 

соединялись, образуя интерференционную картину, зависящую от величины 
охватываемого магнитного потока, в хорошем согласии с теоретическим расчётом 
А.  Б. э. Однако при анализе этих экспериментов необходимо учитывать искажения 
интерференционной 
картины, 
вызванные 
рассеянным 
магнитным 
полем, 
возникающим из-за неоднородного намагничивания нити и конечных продольных 
размеров рассеивателя. Современные эксперименты с тороидальным магнитом, а 
также со сверхпроводящими квантовыми интерферометрами, свободные от этих 
недостатков, надёжно подтверждают существование А.  Б. э. 
АБЕЛЯ интегральное уравнение [Abel integral equation] — Интегральное 

уравнение 
)
(
)
)(
(

0

2
/
1
x
f
ds
s
x
s

x





, где 
)
(x
f
  известная функция, а 
)
(x

  искомая 

функция. Получено и решено Н. Абелем (N. Abel) в 1823 г. при рассмотрении 
движения материальной точки в вертикальной плоскости под действием силы 
тяжести. А. и. у. часто возникает при решении т. н. обратных задач, например при 
определении потенциальной энергии по периоду колебаний или при восстановлении 
рассеивающего поля по эффективному сечению в классической механике. А. и. у. 
относится к классу Вольтерры уравнений 1-го рода. Рассматривают также 

обобщённое А. и. у. 
)
(
)
)(
(
x
f
ds
s
x
s

x

a





, где 
1
0


. Если 
)
(x
f
  непрерывно 

дифференцируемая функция, то это уравнение имеет единственное непрерывное 

решение: 





x

a
t
x
dt
t
f
dx
d
x




1)
(
)
(
sin
)
(
. В классе обобщенных функций решение 

существует при любых  . 
АБСОЛЮТНАЯ 
ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ 
ВОСПРИИМЧИВОСТЬ 
[absolute 
dielectric susceptibility] — Физическая величина, характеризующая способность 
вещества к поляризации и равная отношению модуля поляризованности вещества P 
к модулю напряженности электрического поля E, ea = P/E. Для изотропного 
вещества А. д. в. является скалярной величиной, а для анизотропного вещества – 
тензорной. Единицей А. д. в. в СИ является фарад на метр (Ф/м). См. 
диэлектрическая восприимчивость. 
АБСОЛЮТНАЯ 
ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ 
ПРОНИЦАЕМОСТЬ 
[absolute 
dielectric permeability] — Физическая величина, характеризующая способность 
вещества к поляризации и равная отношению модуля электрического смещения D к 
модулю напряженности электрического поля E в вакууме, a = D/E. А. д. п. связана 
с абсолютной диэлектрической восприимчивостью ea соотношением: a = 0(1 + ea) 
и с относительной диэлектрической проницаемостью  соотношением: a = 0 где 0 
– электрическая постоянная. Для изотропного вещества А. д. п. является скалярной 
величиной, а для анизотропного вещества – тензорной. Единицей А. д. п. в СИ 
является фарад на метр (Ф/м). См. диэлектрическая проницаемость. 
АБСОЛЮТНАЯ ШКАЛА ТЕМПЕРАТУР [absolute temperature scale]. То же, 
что термодинамическая шкала температур. 
АБСОЛЮТНАЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ СИСТЕМА ЕДИНИЦ [absolute 
electromagnetic system of units]. То же, что СГСМ. 

АБСОЛЮТНАЯ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКАЯ СИСТЕМА ЕДИНИЦ  [absolute 
electrostatic system of units]. То же, что СГСЭ. 
АБСОЛЮТНО НЕЙТРАЛЬНАЯ ЧАСТИЦА [absolute neutral particle] — То же, 
что истинно нейтральные частицы. 
АБСОЛЮТНО ЧЁРНОЕ ТЕЛО [absolute black body] — Понятие теории 
теплового излучения, означающее тело, которое полностью поглощает любое 
падающее на его поверхность электромагнитное излучение, независимо от 
температуры этого тела. Таким образом, для А. ч. т. поглощательная способность 
(отношение поглощённой энергии к энергии падающего излучения) равна 1 при 
излучениях всех частот, направлений распространения и поляризаций. Плотность 
энергии и спектральный состав излучения, испускаемого единицей поверхности А. 
ч. т. (излучения А. ч. т., чёрного излучения), зависят только от его температуры, но 
не от природы излучающего вещества. Излучение А. ч. т. может находиться в 
равновесии с веществом (при равенстве потоков излучения, испускаемого и 
поглощаемого А. ч. т., имеющим определенную температуру), по своим 
характеристикам 
такое 
излучение 
представляет 
излучение 
равновесное 
и 
подчиняется 
Планка 
закону 
излучения, 
определяющему 
испускательную 
способность и энергетическую яркость А. ч. т. (пропорциональные плотности 
энергии равновесного излучения). Понятие А. ч. т. введено в 1859 г. Г. Р. 
Кирхгофом (G. R. Kirchhoff), установившим связь между испускательными и 
поглощательными способностями тела, находящегося в равновесии с излучением 
при определенной температуре (см. Кирхгофа закон излучения). 
АБСОЛЮТНЫЙ ВАКУУМ [perfect vacuum] — Состояние выделенного объема 
пространства, в котором полностью отсутствует какое-либо вещество. В 
выделенном 
объеме 
допускается 
наличие 
гравитационного 
поля 
и 
электромагнитного поля. В лабораторных условиях современные вакуумные 
насосы позволяют вакуумировать герметичные сосуды до давлений 
10
10
~
 Па. 
Состояние вакуума принято оценивать с помощью Кнудсена числа, совпадающего с 
соотношением средней длины свободного пробега молекул газа к характерному 
размеру сосуда. См. Вакуум. 
АБСОЛЮТНЫЙ НУЛЬ ТЕМПЕРАТУРЫ [absolute zero] — Начало отсчета 
термодинамической температуры, которая определяет тепловое состояние 
вещества. А. н. т. расположен на 273,16 К ниже температуры тройной точки воды 
(0,01 С) и соответственно на 273,15 С ниже нуля температуры по международной 
практической шкале температур (Цельсия шкале). Существование А. н. т. следует из 
второго начала термодинамики. Согласно молекулярно кинетической теории, при 
А. н. т. в любом веществе полностью исчезает тепловое движение молекул и 
атомов. С приближением к А. н. т. стремятся к нулю многие тепловые 
характеристики вещества: энтропия, теплоемкость, изобарный коэффициент 
расширения и т. д. По представлениям классической физики при А. н. т. энергия 
теплового движения в веществе оказывается равной нулю. В рамках квантовой 
механики атомы и молекулы, расположенные в узлах кристаллической решетки, 
совершенно «нулевые» колебания нетеплового характера и обладают конечной 
нулевой энергией. 

АБСОЛЮТНЫЙ ПОКАЗАТЕЛЬ ПРЕЛОМЛЕНИЯ, показатель преломления 
[absolute index of refraction, index  of refraction,  refractive index] — Показатель 
преломления среды относительно вакуума. А. п. п. – величина, равная отношению 
скорости электромагнитной волны в вакууме с к ее фазовой скорости v в данной 
среде, n = c/v. А. п. п. всегда больше единицы и зависит от физического состояния 
среды, т. е. от температуры, плотности вещества, наличия механических 
напряжений, внешнего электрического и магнитного полей, длины волны света. См. 
комплексный показатель преломления, относительный показатель преломления. 
АБСОРБАТ [absorbate] — Абсорбируемое вещество, т. е. вещество, которое 
поглощается абсорбентом. См. Абсорбент, Абсорбция. 
АБСОРБЕНТ [absorbent, absorber] — Жидкое или твердое вещество, способное 
поглощать отдельные газы из газовой смеси всем своим объемом. См. Абсорбат, 
Абсорбция, Окклюзия, Экстракция. 
АБСОРБЦИЯ, явление абсорбции (лат. absorptio, от absorbeo  поглощаю) 
[absorption] — Явление поглощения (извлечения) веществ из газовой смеси всем 
объемом жидкого или твердого вещества (абсорбента). Часто А. сопровождается 
образованием химических соединений и поверхностным поглощением вещества 
(адсорбция). Если при А. происходит химическое взаимодействие поглощаемого 
вещества с абсорбентом, то процесс относят к хемосорбции. А. определяется 
процессами адсорбции, растворимостью абсорбируемого вещества в абсорбенте и 
диффузией в нём. Скорость А. тем выше, чем выше парциальное давление 
поглощаемого вещества в газовой смеси и чем ниже температуpa абсорбента. 
Близки к А. процессы извлечения вещества из раствора всем объемом жидкого 
абсорбента (экстракция) и расплавами из газовой смеси (окклюзия). При 
повышении температуры поглощённые вещества выделяются из раствора  
происходит десорбция. Процессы А. и десорбции широко используются в 
химическом производстве. Противоп. десорбция. См. Абсорбат, Абсорбент. Ср. 
Адсорбция, Окклюзия, Экстракция. 
АВТОИОНИЗАЦИЯ 
[autoionization] 
— 
Спонтанный 
(самопроизвольный) 
квантовый переход в многоэлектронной системе, сопровождающийся отрывом от 
нее электрона. 
АВТОИОННЫЙ МИКРОСКОП [autoionic microscope] — То же, что ионный 
проектор. 
АВТОКОЛЕБАНИЯ 
[auto-oscillations] 
— 
Незатухающие 
колебания 
в 
диссипативной нелинейной системе, поддерживаемые за счёт энергии внешнего 
источника, 
параметры 
которых 
(амплитуда, 
частота, 
спектр 
колебаний) 
определяются свойствами самой системы и не зависят от конечного изменения 
начальных условий. Термин «А.» введён А. А. Андроновым в 1928 г. А. 
принципиально отличаются от других колебательных процессов в диссипативных 
системах тем, что для их поддержания не требуется колебательных воздействий 
извне. Примером А. являются колебания тока в радиотехническим генераторе. Они 
возникают 
в 
результате 
развития 
колебательных 
неустойчивостей 
с 
их 
последующей стабилизацией из-за прекращения поступления энергии от источника 
или прогрессирующего возрастания потерь (диссипации). 

АВТОНОМНАЯ СИСТЕМА [autonomic system] — Система, у которой 
отсутствует внешний источник энергии. 
АВТОЭЛЕКТРОННАЯ ЭМИССИЯ, полевая эмиссия, электростатическая 
эмиссия, туннельная эмиссия [autoelectronic emission, field emission, electrostatic 
emission, tunnel emission] — Испускание электронов проводящими твёрдыми и 
жидкими телами под действием внешнего электрического поля E  достаточно 
высокой напряжённости (Е  107 В/см). А. э. обнаружена в 1897 г. Р. У. Вудом. В 
1929 г. Р. Э. Милликен и Ч. К. Лоритсен установили линейную зависимость 
логарифма плотности тока j  А. э. от 
E
/
1
 вида 
E
B
A
j
/
lg


 ( A и B   константы). В 
192829 гг. Р. Фаулер и Л. Нордхейм дали теоретическое объяснение А. э. на основе 
туннельного эффекта. Термин «А. э.» отражает отсутствие энергетических затрат 
на возбуждение электронов. При А. э. электроны преодолевают потенциальный 
барьер на границе эмиттера, не проходя над ним за счёт кинетической энергии 
теплового движения, как при термоэлектронной эмиссии, а путём туннельного 
просачивания сквозь барьер, сниженный и суженный электрическим полем. 
Металлические автоэлектронные эмиттеры используются в тех случаях, когда 
требуется высокая плотность тока j , т. е. там, где необходимы большие токи либо 
концентрированные 
электронные 
пучки. 
Преимуществами 
автоэлектронных 
эмиттеров 
являются 
отсутствие 
энергетических 
затрат 
на 
подогрев 
и 
безынерционность. Автоэмиссионный эмиттер в качестве интенсивного точечного 
источника электронов применяется в растровых микроскопах. Он перспективен в 
рентгеновской 
и 
обычной 
электронной 
микроскопии, 
в 
рентгеновской 
дефектоскопии, 
в 
рентгеновских 
микроанализаторах 
и 
электронно-лучевых 
приборах. 
АВТОЭЛЕКТРОННЫЙ МИКРОСКОП [auto-electronic microscope] — То же, что 
электронный проектор. 
АГИТАЦИЯ ж. [agitation] — Процесс механического перемешивания при 
флотационном обогащении. 
АГЛОМАШИНА ж. [agllomachine] — Установка конвейерного типа для 
проведения процесса агломерации. 
АГЛОМЕРАТ м. [agllomerate] — Соединённые в более крупные образования 
частицы порошков, получаемые путём адгезии, межчастичного схватывания или 
агломерации и используемые для улучшения технологических свойств порошков, 
например. прессуемости. 
АГЛОМЕРАЦИЯ ж. [agllomeration] — Получение в порошковой металлургии 
агломератов из сыпучих материалов преимущественно путём спекания с 
последующим дроблением. 
АГРЕГАТНОЕ СОСТОЯНИЕ вещества (от лат. aggrego  присоединяю) 
[aggregate state of matter]  — состояние одного и того же вещества в различных 
интервалах температур и давлений. Понятие А. с. не является точно определённым, 
более точным является понятие фазы. 
АГРЕССИВНОСТЬ коррозионная ж. [corrosion aggressiveness] —  См. 
Коррозивность. 

АДГЕЗИЯ (от лат. adhaesio — прилипание, сцепление, притяжение) [adhesion] 
— 
Сцепление 
приведённых 
в 
контакт 
разнородных 
тел, 
обусловленное 
межмолекулярным взаимодействием или химической связью. Частный случай А.  
аутогезия, проявляющаяся при соприкосновении однородных тел. При А. и 
аутогезии сохраняется граница раздела фаз между телами, в отличие от когезии, 
определяющей связь внутри тела в пределах одной фазы. Наибольшее значение 
имеет А. к твёрдой поверхности (субстрату). В зависимости от свойств адгезива 
(прилипшего тела) различают А. жидкости и твёрдых тел (частиц, плёнок и 
структурированных упруго-вязкопластических масс, например расплавов, битумов). 
Аутогезия характерна для твёрдых плёнок в многослойных покрытиях и частиц, 
определяет прочность дисперсных систем и композиционных материалов (порошков 
и др.). А. зависит от природы контактирующих тел, свойств их поверхностей и 
площади контакта. А. определяется силами межмолекулярного притяжения и 
усиливается, если одно или оба тела электрически заряжены, если при контакте тел 
образуется 
донорно-акцепторная 
связь, 
а 
также 
вследствие 
капиллярной 
конденсации паров (например, воды) на поверхностях, в результате возникновения 
химической связи между адгезивом и субстратом. В процессе диффузии возможны 
взаимное проникновение молекул контактирующих тел, размывание границы 
раздела фаз и переход А. в когезию. А. твёрдых тел измеряется величиной внешних 
воздействий при отрыве адгезива, А. и аутогезия частиц  средней силой 
(рассчитывается как математическое ожидание), а порошка  удельной силой. Силы 
А. и аутогезии частиц увеличивают трение при движении порошков. При отрыве 
плёнок и структурированных масс измеряется адгезионная прочность, которая, 
кроме А., включает усилие на деформацию и течение образца, разрядку двойного 
электрического слоя и другие побочные явления. Адгезионная прочность зависит от 
размеров (толщины, ширины) образца, направления и скорости приложения 
внешнего усилия. При А., слабой по сравнению с когезией, имеет место 
адгезионный отрыв, при относительно слабой когезии  когезионный разрыв 
адгезива. Изменение А. вследствие возникновения двойного электрического слоя в 
зоне контакта и образования донорно-акцепторной связи для металлов и кристаллов 
определяется состояниями внешних электронов атомов поверхностного слоя и 
дефектами 
кристаллической 
решётки, 
полупроводников 
 
поверхностными 
состояниями и наличием примесных атомов, а диэлектриков  дипольным моментом 
функциональных групп молекул на границе фаз. Площадь контакта (и величина А.) 
твёрдых тел зависит от их упругости и пластичности. Усилить А. можно путём 
активации, т. е. изменения морфологии и энергетического состояния поверхности 
механической очисткой, очисткой с помощью растворов, вакуумированием, 
воздействием электромагнитного излучения, ионной бомбардировкой, а также 
введением различных функциональных групп. Значительная А. металлических 
плёнок достигается электроосаждением, металлических и неметаллических плёнок  
термическим испарением и вакуумным напылением, тугоплавких плёнок  с 
помощью плазменной струи. Совокупность методов определения А. называется 
адгезиометрией, а приборы их реализующие  адгезиометрами. А. может быть 
измерена при помощи прямых (усилие при нарушении адгезионного контакта), 

неразрушающих (по изменению параметров ультразвуковых и электромагнитных 
волн вследствие поглощения, отражения или преломления) и косвенных 
(характеризующих А. в сопоставимых условиях лишь относительно, например 
отслаивание плёнок после надреза, наклон поверхности для порошков и др.) 
методов. 
АДИАБАТИЧЕСКАЯ ОБОЛОЧКА, адиабатная оболочка [adiabatic shell] — 
Идеальная теплозащитная прослойка, отделяющая термодинамическую систему от 
окружающей среды. Предполагается, что А. о. полностью исключает теплообмен 
между системой и средой. На практике используются (терморегулируемые) и 
пассивные А. о. 
АДИАБАТИЧЕСКАЯ 
СЖИМАЕМОСТЬ, 
адиабатный 
коэффициент 
сжимаемости, 
коэффициент 
адиабатической 
сжимаемости 
 
[adiabatic 
compressibility] — Физическая величина S, характеризующая изменение объема 
вещества, отнесенное к изменению давления на 1 Па в обратимом адиабатном 

(изоэнтропийном) процессе. А. к. с. определяется выражением: 

S

S
p
V
V












1

. 

Единицей А. к. с. в СИ является паскаль в минус первой степени (Па1). См. 
сжимаемость, термические коэффициенты. 
АДИАБАТИЧЕСКИЙ ПРОЦЕСС, адиабатный процесс [adiabatic process] — 
Термодинамический процесс, происходящий в системе без теплообмена с 
окружающей средой (Q = 0), т. е. в адиабатически изолированной системе, 
состояние которой можно изменить только путём изменения внешних параметров. 
Изменение температуры внешних тел не оказывает влияния на адиабатически 
изолированные системы, а их энергия U  может изменяться только за счёт работы, 
совершаемой системой (или над ней). Согласно первому началу термодинамики, при 
обратимом А. п. для однородной системы 
0



PdV
dU
dQ
, где V   объём системы, 

P   давление, а в общем случае 
0




j
j
j
da
A
dU
dQ
, где 
ja   внешние параметры, 

j
A   термодинамические силы. Согласно второму началу термодинамики, при 

обратимом А. п. энтропия постоянна 
0
/


T
dQ
dS
, а при необратимом  возрастает. 
Другим примером А. п. может служить адиабатическое размагничивание, которое 
используют в методе магнитного охлаждения. Обратимый А. п., называется также 
изоэнтропийным, изображается на диаграмме состояния адиабатой (изоэнтропой). 
АДИАБАТИЧЕСКОЕ РАЗМАГНИЧИВАНИЕ [adiabatic demagnetization] — см. 
Магнитное охлаждение. 
АДИАБАТНАЯ СИСТЕМА [adiabatic system] — Термодинамическая система, 
полностью теплоизолированная от окружающей среды адиабатной оболочкой. А. с. 
не способна участвовать в теплообмене со средой. Иногда система может быть 
адиабатной и без наличия специальной адиабатной оболочки. В частности, если 
система участвует в очень быстро протекающих процессах, то они могут оказаться 
близкими к адиабатическому процессу и без специальных мер тепловой защиты. 
АДРОНЫ (от греч. hadrós  большой, сильный) [hadrons] — Класс элементарных 
частиц, которые в отличие от лептонов участвуют в сильном взаимодействии. А. 
участвуют во всех 4 фундаментальных взаимодействиях: гравитационном, слабом, 

Доступ онлайн
785 ₽
В корзину