Расчёт и анализ термодинамических циклов тепловых машин
Покупка
Тематика:
Теплоэнергетика. Теплотехника
Издательство:
Директ-Медиа
Автор:
Бершадский В. А.
Год издания: 2019
Кол-во страниц: 55
Дополнительно
Вид издания:
Учебное пособие
Уровень образования:
ВО - Бакалавриат
ISBN: 978-5-4499-0550-5
Артикул: 800528.01.99
Для усвоения основных положений теории и приобретения практических навыков в необходимом объёме учебное пособие содержит: краткое изложение определений и законов технической термодинамики; метод расчёта термодинамически процессов; рассмотрение характерных особенностей термодинамических циклов тепловых машин разного предназначения; требования и рекомендации для выполнения курсовой работы, а также пример одного из вариантов её выполнения. Настоящее учебное пособие предназначено для студентов, обучающихся по направлениям подготовки 24.05.01 «Проектирование, производство и эксплуатация ракет и ракетно-космических комплексов», 15.03.05 «Конструкторско-технологическое обеспечение машиностроительного производства», выполняющих курсовую работу в процессе изучения предмета «Термодинамика и теплопередача» и дипломный проект по направлению, которое связано с проектированием, отработкой и эксплуатацией тепловых машин и устройств ракетной техники.
Тематика:
ББК:
УДК:
ОКСО:
- ВО - Бакалавриат
- 15.03.05: Конструкторско-технологическое обеспечение машиностроительных производств
- ВО - Специалитет
- 24.05.01: Проектирование, производство и эксплуатация ракет и ракетно-космических комплексов
ГРНТИ:
Скопировать запись
Фрагмент текстового слоя документа размещен для индексирующих роботов.
Для полноценной работы с документом, пожалуйста, перейдите в
ридер.
В. А. Бершадский РАСЧЕТ И АНАЛИЗ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИХ ЦИКЛОВ ТЕПЛОВЫХ МАШИН Учебное пособие Москва Берлин 2019
УДК 62-524(075) ББК 31.361-02я73 Б52 Рецензенты: Хохлов А. Н., кандидат технических наук, зам. начальника отдела в ЦНИИМАШ; Туманин Е. Н., кандидат технических наук, зам. начальника отдела в РКК «Энергия» Бершадский, В. А. Б52 Расчёт и анализ термодинамических циклов тепловых машин : учебное пособие / В. А. Бершадский. — Москва ; Берлин : Директ-Медиа, 2019. — 55 с. ISBN 978-5-4499-0550-5 Для усвоения основных положений теории и приобретения практических навыков в необходимом объёме учебное пособие содержит: краткое изложение определений и законов технической термодинамики; метод расчёта термодинамических процессов; рассмотрение характерных особенностей термодинамических циклов тепловых машин разного предназначения; требования и рекомендации для выполнения курсовой работы, а также пример одного из вариантов её выполнения. Настоящее учебное пособие предназначено для студентов, обучающихся по направлениям подготовки 24.05.01 «Проектирование, производство и эксплуатация ракет и ракетно-космических комплексов», 15.03.05 «Конструкторско-технологическое обеспечение машиностроительного производства», выполняющих курсовую работу в процессе изучения предмета «Термодинамика и теплопередача» и дипломный проект по направлению, которое связано с проектированием, отработкой и эксплуатацией тепловых машин и устройств ракетной техники. УДК 62-524(075) ББК 31.361-02я73 ISBN 978-5-4499-0548-2 © Бершадский В. А., текст, 2019 © Издательство «Директ-Медиа», оформление, 2019
ВВЕДЕНИЕ Тепловые двигатели имеют широкое применение в качестве стационарных наземных и перемещаемых транспортных энергетических установок, а также ряда устройств ракетной техники. Расчёт и анализ термодинамических циклов тепловых машин является основой для оценки их преимуществ и недостатков в зависимости от функционального назначения. В настоящем учебном пособии представлены основные положения и рекомендации студентам для практического выполнения курсовой работы на тему «Расчёт и анализ термодинамических циклов тепловых машин» с использованием кратко изложенных некоторых разделов технической термодинамики. Эта курсовая работа предназначена для усвоения студентами: − основных положений и законов технической термодинамики; − условий взаимного преобразования тепла и работы для функционирования тепловых машин; − способов расчётного определения параметров состояния и функций состояния термодинамических процессов, используемых в циклах тепловых машин; − методов построения конкретных термодинамических циклов, их аналитического и графического анализа. По мнению автора, это будет способствовать приобретению практических навыков в части проведения расчётов натурных процессов, происходящих в промышленных энергетических установках и устройствах ракетно-космической техники. Разработанное учебное пособие рекомендовано кафедрой техники и технологий Технологического университета для применения в учебном процессе.
СПИСОК УСЛОВНЫХ ОБОЗНАЧЕНИЙ Параметры состояния термодинамической системы: р – давление (удельная поверхностная сила); Т – температура (мера нагрева тела); v – удельный объём рабочего тела. Параметры, характеризующие рабочее тело: с – удельная теплоёмкость вещества; r – удельная теплота испарения; µ – молекулярная масса вещества; R – газовая постоянная; к – показатель адиабаты; n – показатель политропы; m – масса рабочего тела. Функции состояния термодинамической системы; u – удельная внутренняя энергия; i – удельная энтальпия; s – удельная энтропия; ∆ – знак изменений функции. Параметры, характеризующие обмен энергией в процессах: q1 – удельное количество подведенного тепла; q2 – удельное количество отведённого тепла; l – удельная механическая (по изменению объёма)работа; l0 – удельная располагаемая (по изменению давления) работа. Характеристики процессов в цикле: β – степень повышения давления; ε – степень сжатия объёма; ρ – степень изобарного расширения в камере; λ – степень дополнительного повышения давления; σ – степень регенерации тепла; δ – степень политропного расширения в сопле; lц – удельная полезная работа цикла; ηt – термический КПД; ηe – эффективный КПД; КПД – коэффициент полезного действия; ВИТ – верхний источник теплоты: НИТ – нижний источник теплоты.
Индексы параметров: н, к – обозначения, соответствующие началу и окончанию конкретного процесса; v, р, t, s, n – обозначения, соответствующие изохорному, изобарному, изотермическому, адиабатному (изоэнтропному) и политропному процессам. 5
1. ОСНОВНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ И ЗАКОНОМЕРНОСТИ ТЕРМОДИНАМИКИ 1.1 Положения и определения термодинамики Термодинамическая система В технической термодинамике в качестве системы рассматривается некоторая совокупность тел или веществ (газообразных, жидких, твёрдых) или полей (гравитационных, электромагнитных и др.) материального мира. Система имеет границы, отделяющие её от окружающей среды, в виде условно установленной контрольной поверхности или поверхности раздела фаз вещества. Система может обмениваться энергией с окружающей средой или быть изолированной. При этом считается, что обмен энергией между элементами изолированной системы или окружающей средой происходит в форме теплоты или механической работы. Энергия термодинамической системы Всякая термодинамическая система в любом состоянии обладает запасом энергии. Эта энергия в общем случае может быть подразделена на внутреннюю и внешнюю. Внешняя энергия термодинамической системы складывается из кинетической энергии движения системы в целом относительно окружающей среды и потенциальной энергии, обусловленной положением системы в поле сил (например, сил тяжести). Внутренняя энергия представляет собой энергию всех видов движения элементарных частиц, составляющих систему, а также энергию взаимодействия этих частиц. Величину полной энергии термодинамической системы можно представить в виде: Е = Епот + Екин + U, где Епот – потенциальная энергия системы, Екин – кинетическая энергия системы, U – внутренняя энергия, состоящая из кинетической энергии поступательного, вращательного и колебательного движения молекул и энергии их взаимодействия. Параметры состояния термодинамической системы Параметры состояния термодинамической системы подразделяют на внешние и внутренние. Внешними параметрами являются координаты расположения и скорость перемещения тел в действующих 6
силовых полях. Внутренними являются параметры, характеризующие: − физическое состояние системы – давление, температура, удельный объём; − калорическое состояние системы – удельные значения энергии, теплоёмкости, теплоты фазового перехода. Термодинамический процесс Под термодинамическим процессом понимают различные изменения внутренних параметров физического состояния системы. Характер процесса представляют в виде математической зависимости между этими параметрами, которая в трёхмерном пространстве может быть изображена в виде конкретной поверхности. Количественные соотношениями между параметрами состояния позволяют оценить затраты теплоты и работы на совершение термодинамических процессов. Уравнение состояния идеального газа Связь между параметрами состояния газообразных рабочих тел тепловых машин – давлением, температурой и удельным объёмом устанавливает уравнение состояния, которое имеет вид: р · v = R·Т . (1.1) Рабочее тело, точно подчиняющееся этому уравнению, называют идеальным газом. Идеальным считается газ, в котором отсутствуют межмолекулярные взаимодействия. Физически параметры, входящие в уравнение состояния идеального газа, представляют собой: − силу, действующую по нормали к поверхности – это давление р, н/м2; − меру нагрева термодинамически равновесного рабочего тела – это температура Т, градус К: − объём, который занимает 1 кг тела – это удельный объём v, м3/кг; − работоспособность 1 кг рабочего тела при изменении его температуры на 1 градус – это газовая постоянная R, Дж/(кг۰К). Работа и теплота – формы передачи энергии Количество энергии в термодинамической системе может изменяться в результате теплообмена между телами или совершения ра 7
боты. Теплота и работа являются двумя эквивалентными формами передачи энергии, но не являются видами энергии. Мера передачи энергии посредством работы может быть выражена в виде квазистатического процесса изменения объёма рабочего тела под действием давления на поршень при его перемещении L = ∫р · dv. Передача энергии в форме теплоты обусловлена взаимодействием между телами в результате разности температур. Мера передачи теплоты может быть выражена в виде: Q = ∫ С·dТ, где С – теплоёмкость вещества. Теплоёмкость вещества Теплоёмкостью вещества называется параметр, определяющий количество теплоты, которое нужно подвести к телу или отнять от него для изменения температуры тела на 1 градус К: С = dQ / dТ, Дж / К. Для конкретного рабочего тела обычно пользуют понятие удельной теплоёмкости в 1 кг вещества, т.е. с = С / m. В этом случае теплоёмкость может быть представлена в виде соотношения: с = dq / dТ, Дж / кг · К. Теплоёмкость зависит от характера процесса. В термодинамике большое значение имеют удельные теплоёмкости при постоянном объёме и постоянном давлении, определяемые по формулам сv = dqv / dТ; ср = dqр / dТ. Удельные теплоёмкости при постоянном давлении ср и постоянном объёме сv связаны между собой: ср - сv = R = 8314 / µ. (1.2) В термодинамике большое значение имеют отношение удельных теплоёмкостей к = ср / сv , где к – показатель адиабаты. Значение показателя адиабаты зависит от вида газа, например, для одноатомного газа к = 1,67; для двухатомного – к = 1,4; для трёхатомного – к = 1,23. 8
Выражение количества теплоты с использованием энтропии В математическом выражении для определения количества теплоты через параметры состояния рабочего тела используют значения абсолютной температуры Т и изменения энтропии S. Энтропией называется физическая величина, изменение которой является признаком наличия обмена энергией в форме теплоты. При подводе теплоты к термодинамической системе энтропия системы возрастает, при отводе – уменьшается. Количество теплоты равно произведению абсолютной температуры системы на изменение энтропии системы: Q = ∫ Т · ds. Изменение температуры характеризует причину теплообмена, а изменение энтропии – количество передаваемой теплоты. Связь между количеством передаваемой теплоты и изменением энтропии аналогична связи количества совершаемой работы с изменением объёма рабочего тела: L = ∫ р · dv. Главная трудность в понимании физического смысла энтропии состоит в том, что энтропия не оказывает воздействия на измерительные приборы и поэтому её нельзя измерить, как это делают, например, с температурой, давлением или объёмом. Можно лишь вычислить изменение энтропии по изменению тех параметров, которые доступны для непосредственного измерения в системе (давления, температуры, объёма). Следовательно, энтропия является функцией состояния термодинамической системы. Равновесные и неравновесные процессы Равновесным называют процесс, в котором параметры физического состояния системы находятся в равновесном состоянии. Равновесные процессы происходят при бесконечно малых изменениях температуры и давления. Это значит, что давление и температура в разных точках системы не подвержены большим изменениям и отсутствует обмен энергией между отдельными частями системы. Процессы обмена энергией с окружающей средой происходят при большой разности температуры и давления с потерями энергии. Это приводит к нарушению равновесного состояния. В термодинамике равновесные процессы считают обратимыми, а неравновесные – необратимыми. Несмотря на то, что равновесные процессы являются идеализированными представлениями, это поня 9
тие с успехом применяют для установления общих закономерностей в термодинамике и для расчёта многих реальных процессов. 1.2 Законы термодинамики Техническая термодинамика базируется на 2-х основных началах, называемых законами. Первый закон термодинамики Первый закон термодинамики состоит из следующих утверждений: − энергия не возникает из ничего и не исчезает бесследно, она может лишь в различных формах переходить от одних тел к другим, однако в изолированной системе её количество не может измениться ни при каких условиях; − изменение величины внутренней энергии термодинамической системы происходит в результате подвода (отвода) количества теплоты и совершения механической работы, количество теплоты считается положительным, если оно приводит к увеличению внутренней энергии. Аналитическое выражение 1-ого закона термодинамики для некоторой массы тела имеет вид: ∆U = Q - L, где ∆U – изменение внутренней энергии в Дж; Q – количество подведённого тепла; L – совершённая работа. Для 1 кг массы тела уравнение 1-ого закона имеет вид: ∆u = q - l . (1.3) Для равновесного процесса при бесконечно малом изменении параметров du = dq – dl . (1.4) Второй закон термодинамики Второй закон термодинамики состоит из следующих утверждений: − для каждой термодинамической системы существует физическая величина энтропия, зависящая от состояния системы (энтропия – это функция состояния системы); 10