Физика твердого тела : сборник задач
Сборник задач
Покупка
Тематика:
Физика твердого тела. Кристаллография
Издательство:
Издательский Дом НИТУ «МИСиС»
Авторы:
Анфимов Илья Михайлович, Кобелева Светлана Петровна, Коновалов Михаил Павлович, Осипов Юрий Васильевич, Орлова Марина Николаевна, Спицына Лариса Григорьевна
Год издания: 2011
Кол-во страниц: 70
Дополнительно
Вид издания:
Учебное пособие
Уровень образования:
ВО - Бакалавриат
ISBN: 978-5-87623-426-1
Артикул: 416189.02.99
Доступ онлайн
В корзину
Сборник содержит типовые задачи по курсу физики твердого тела. В каждом разделе задачи подобраны так, чтобы охватить все наиболее важные вопросы данной темы, даны подробные решения некоторых задач. Предназначен для студентов института новых материалов и нанотехнологий (полупроводникового профиля) и преподавателей, ведущих практические занятия по курсу «Электронная структура твердых тел».
Тематика:
ББК:
УДК:
- 53: Физика
- 621: Общее машиностроение. Ядерная техника. Электротехника. Технология машиностроения в целом
ОКСО:
- ВО - Бакалавриат
- 03.03.01: Прикладные математика и физика
- 16.03.01: Техническая физика
- 28.03.01: Нанотехнологии и микросистемная техника
ГРНТИ:
Скопировать запись
Фрагмент текстового слоя документа размещен для индексирующих роботов.
Для полноценной работы с документом, пожалуйста, перейдите в
ридер.
МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РФ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ АВТОНОМНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ «НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТЕХНОЛОГИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ «МИСиС» № 1976 Кафедра полупроводниковой электроники и физики полупроводников Физика твердого тела Сборник задач Рекомендовано редакционно-издательским советом университета Москва 2011
УДК 621.315 Ф50 Р е ц е н з е н т канд. физ.-мат. наук, доц. М.Д. Малинкович Авторы: Анфимов И.М., Кобелева С.П., Коновалов М.П., Осипов Ю.В., Орлова М.Н., Спицына Л.Г. Физика твердого тела : сб. задач / И.М. Анфимов, С.П. Ко- Ф50 белева, М.П. Коновалов [и др.]. – М. : Изд. Дом МИСиС, 2011. – 70 с. ISBN 978-5-87623-426-1 Сборник содержит типовые задачи по курсу физики твердого тела. В каждом разделе задачи подобраны так, чтобы охватить все наиболее важные вопросы данной темы, даны подробные решения некоторых задач. Предназначен для студентов института новых материалов и нанотехнологий (полупроводникового профиля) и преподавателей, ведущих практические занятия по курсу «Электронная структура твердых тел». УДК 621.315 ISBN 978-5-87623-426-1 © Коллектив авторов, 2011
СОДЕРЖАНИЕ 1. Электронная теория Друде–Лоренца..................................................4 2. Электронные состояния и движение электронов в идеальном и реальном кристалле.............................................................................11 3. Статистика равновесных носителей заряда .....................................23 4. Процессы в полупроводниках, содержащих избыточные концентрации n Δ и p Δ . .........................................................................38 5. Подвижность носителей заряда. Рассеяние носителей заряда в полупроводниках .................................................................................45 6. Кинетические явления в полупроводниках......................................50 6.1. Электропроводность....................................................................51 6.2. Расчеты термоЭДС ......................................................................52 6.3. Эффект Холла ..............................................................................55 6.4. Магнитосопротивление (магниторезистивный эффект)..........58 6.5. Температурные зависимости кинетических эффектов ............61 7. Оптические явления ...........................................................................64 Библиографический список...................................................................69
1. ЭЛЕКТРОННАЯ ТЕОРИЯ ДРУДЕ–ЛОРЕНЦА Электропроводность – способность проводить электрический ток – количественно характеризуется величиной удельной электропроводности σ, численно выражающей плотность электрического тока j в электрическом поле E единичной напряженности: j E σ = ; j E = σ . (1.1) Плотность электрического тока j определяется величиной концентрации носителей заряда в единице объема n , их зарядом e и скоростью направления движения д υ – дрейфовой скоростью: д j = enυ . (1.2) Дрейфовая скорость движения в электрическом поле определяется характеристическим параметром материала – дрейфовой подвижностью μ , численно выражающей дрейфовую скорость в электрическом поле единичной напряженности: д = E μ υ ; д = E μ υ . (1.3) Сравнивая формулы (1.1), (1.2) и (1.3), можно вывести формулу Друде для удельной электропроводности . en σ = μ (1.4) В случае биполярной (смешанной ) проводимости, когда электрический ток создается как электронами, так и дырками, учитывая, что концентрация электронов и дырок связаны соотношением 2 i np n = , получим 2 2 . i n p n p n p i n p n en ep e n n n e p p ⎡ ⎤ σ = σ + σ = μ + μ = μ + μ = ⎢ ⎥ ⎣ ⎦ ⎡ ⎤ = μ + μ ⎢ ⎥ ⎣ ⎦ (1.5)
В собственном полупроводнике i n= p= n электропроводность ( ) ( ) 1 i n p i n p i p en en b σ = σ + σ = μ + μ = μ + , (1.6) где b – отношение подвижности электронов и дырок; / . n p b = μ μ Так как n p μ > μ , то 1. b > В случае примесной проводимости, когда концентрация легирующей примеси определяет концентрацию основных носителей заряда ( Д n N = либо А p N = ), можно записать, пренебрегая вкладом неосновных носителей (при Д,А i N n >> ), для электронного и дыроч ного полупроводника соответственно Д n n eN σ ≈ σ = μ ; А . p p eN σ ≈ σ = μ (1.7) Величина подвижности носителей заряда определяется процессами их рассеяния в кристалле. Электроны и дырки участвуют в хаотическом тепловом движении со средней тепловой скоростью T T = υ υ , которую можно оценить по формуле 0 3 T kT m = υ , (1.8) где k – постоянная Больцмана; 0 m – масса электрона (или дырки); T – абсолютная температура. Длина свободного пробега носителя заряда λ связана со средним временем свободного пробега 0τ соотношением ( ) д 0 0 Т T λ = + τ = τ υ υ υ (1.9) c учетом того, что при выполнении закона Ома всегда справедливо д T << υ υ . Длины и времена свободного пробега распределены в пределах от нуля до бесконечности. Вероятность ( ) w t того, что носитель заряда имеет время свободного пробега t , выражается формулой ( ) 0 / 0 1 t w t e− τ = τ , где 0 t τ = . (1.10)
Выражая дрейфовую скорость через ускорение a носителей заря да в электрическом поле E 0 eE a = m ⎛ ⎞ ⎜ ⎟ ⎝ ⎠ и время свободного пробега 0τ , можно получить формулы теории Друде, связывающие подвижность и электропроводность со временем свободного пробега: 0 0 e m τ μ = ; 2 0 0 e n en m τ σ = μ = . (1.11) Если рассеяние энергии, приобретаемой носителями заряда в электрическом поле на длине свободного пробега, происходит за одно столкновение, то время установления равновесия – время релаксации τ в системе – равно времени свободного пробега ( 0 τ = τ ), и величина 0τ в формулах (1.11) может быть заменена на время релаксации τ . Так как время релаксации очень мало (порядка 11 13 10 ...10 с − − ), то в качестве меры рассеяния приводится пропорциональная времени релаксации величина – подвижность носителей за ряда 0 e m τ μ = , значение которой для электронов и дырок в специально легированных материалах приведено в (Киреев, 1975). Температурная зависимость электропроводности полупроводников и металлов различна: ( ) п T σ возрастает, а ( ) м T σ – падает с тем пературой. Подвижность μ свободных носителей заряда в нелегиро ванных кристаллах обычно падает с температурой ( , 0 a СT a μ = < ). Концентрация носителей заряда п n в полупроводниках увеличивает ся с температурой ( a ~ E kT n e −δ , где a E – энергия активации). В металлах – концентрация м n носителей заряда от температуры не зависит и по порядку величины равна числу атомов в единице объема 22 3 28 3 м ( 10 см 10 м ) n − − ≈ = . Поскольку рост концентрации носителей заряда в полупроводнике с температурой происходит быстрее, чем падает их подвижность, то в полупроводниках a п 0 ( ) E kT T e δ − σ = σ (1.12)
Задача 1.1. Показать, что если время свободного пробега носителей заряда одинаково у всех частиц и равно 0τ , то подвижность 0 0 2 e m τ μ = и электропроводность 2 0 0 2 e n m τ σ = . Если же учесть распреде ление по временам свободного пробега по функции 0 / 0 1 ( ) t w t e− τ = τ , то 0 0 e m τ μ = и 2 0 0 e n m τ σ = . Решение Скорость дрейфа носителя заряда в электрическом поле в некото рый момент времени t равна 0 0 ( ) 0 eE t at t m = + = + υ υ (в предположе нии, что при столкновениях электрон полностью теряет энергию, приобретаемую от электрического поля). Так как по условию у всех частиц одинаковые времена свободного пробега 0τ , то средняя скорость дрейфа д υ на пути свободного пробега ( ) 0 0 0 нач кон 0 д 0 0 0 ( ) . 2 2 2 2 eE m eE t m + τ + τ + = = = = = τ υ υ υ υ υ υ Так как д E = μ υ , то 0 0 2 e m τ μ = , а 2 0 0 2 e n en m τ σ = μ = . Если времена свободного пробега распределяются между нулем и бесконечностью статистически по формуле 0 / 0 1 ( ) t w t e− τ = τ , то сред нюю скорость следует определять по формуле 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 1 ( ) ( ) ( )d exp( / )d exp( / )d( d ) . eE t t w t t t t t m e eE t t t t E E m m ∞ ∞ ∞ = = − τ = τ τ = τ − τ = = μ τ ∫ ∫ ∫ υ υ В результате получаем 0 0 e m τ μ = и 2 0 0 e n en m τ σ = μ = .
Задача 1.2. Типичное значение электропроводности металла составляет 8 1 1 10 Ом м − − ⋅ . Считая концентрацию электронов равную 28 3 5 10 м− ⋅ , оценить время релаксации электронов по энергии. Решение Используя формулу (1.11) с учетом 0 τ = τ , получим 2 0 e n m τ σ = , тогда: 8 31 14 13 0 2 19 2 28 10 9,1 10 7 10 с 10 с (1,6 10 ) 5 10 m e n − − − − σ ⋅ ⋅ τ = = = ⋅ ≈ ⋅ ⋅ ⋅ . Задача 1.3. Подвижность электронов в чистом германии при комнатной температуре составляет 2 1 1 0,39 м В с − − ⋅ ⋅ . Какова длина свободного пробега электронов в решетке германия? Сколько постоянных решетки ( 5,67 d = Å) электронов проходит без столкновений? Решение По формуле (1.9) длина свободного пробега 0 T λ ≈ τ υ . Оценивая тепловую скорость электрона при комнатной температуре по формуле (1.8) 23 5 1 31 0 3 3 1,38 10 300 1,17 10 м с 9,1 10 T kT m − − − ⋅ ⋅ ⋅ = = = ⋅ ⋅ ⋅ υ , а время свободного пробега по величине подвижности (1.11) 31 12 0 0 19 0,39 9,1 10 2,2 10 c 1,6 10 m e − − − μ ⋅ ⋅ τ = = = ⋅ ⋅ , получаем 5 12 7 0 1,18 10 2,2 10 2,6 10 м 2600 T − − λ = τ = ⋅ ⋅ ⋅ = ⋅ = υ Å. Без столкновений электрон пройдет путь 26005,67 500 d λ = ≈ постоянных решетки. Задача 1.4. Какая концентрация примеси введена в монокристалл кремния марки КЭФ-40? (КЭФ – кремний электронный, легированный фосфором; цифра 40 выражает его удельное сопротивление в Ом·см при 23 °С).
Решение Используя формулу (1.7), получаем 1 1 Д ( ) п eN − − ρ = σ = μ . Концентрация фосфора, т.е. концентрация донорной примеси 20 3 Д 19 1 1 1,25 10 м 0,4 1,6 10 0,125 п N = = = ρe − − ⋅ μ ⋅ ⋅ ⋅ (использовано табличное значение подвижности электронов в кремнии 2 1 1 1250 м В с п = − − μ ⋅ ⋅ 2 1 1 0,125 м В с = − − ⋅ ⋅ ). Задача 1.5. В полупроводниках p n μ < μ , а концентрации элек тронов и дырок связаны соотношением 2 i np= n . Если несколько увеличить концентрацию дырок по сравнению с собственной, легируя кристалл акцепторной примесью, то вклад электронов в электропроводность уменьшится. Определить, при какой концентрации акцепторной примеси электропроводность кристалла минимальна. Вычислить значение максимального удельного сопротивления германия при комнатной температуре. Дано: 2 1 1 0,37 м В с n = − − μ ⋅ ⋅ ; 2 1 1 0,17 м В с p − − μ = ⋅ ⋅ ; 19 3 2,5 10 м . in = − ⋅ Ответ: 19 3 A 3,7 10 м n i p N n − μ = = ⋅ μ ; max 0,47 Ом м. ρ = ⋅ Задача 1.6. Докажите, что при функции распределения по временам свободного пробега ( ) 0 / 0 1 t w t e− τ = ⋅τ ⋅ среднее время свободного пробега 0 t = τ , в соответствующем распределении по длинам сво бодного пробега ( ) / 0 1 x w x e− λ = ⋅ λ величина средней длины свободно го пробега x = λ . Задача 1.7. Каково среднее время свободного пробега дырок в чистом кремнии при комнатной температуре, если 2 1 1 0,048м В с p − − μ = ⋅ ⋅ ? Ответ: 13 0 2,7 10 c. − τ = ⋅ Задача 1.8. Сколько постоянных решетки ( 5,43 d = Å) проходит электрон в чистом кремнии при комнатной температуре без столкновений с решеткой? Ответ: ~150 постоянных решетки.
Задача 1.9. Определить дрейфовую скорость электронов в металле, если плотность электрического тока 2 1000 А м j = − ⋅ , а концен трация электронов 28 3 5 10 м n= − ⋅ . Выполняется ли в этом случае закон Ома? Сколько постоянных решетки проходит электрон, дрейфуя по кристаллу, за 1 с ( 5 d = Å)? Ответ: 7 1 д 5 1 1,25 10 м с ; 1,18 10 м с . T = = − − − ⋅ ⋅ ⋅ ⋅ υ υ Путь – 250 постоянных решетки. Задача 1.10. Собственный германий содержит 28 4,5 10 ⋅ атомов на 3 1м . При температуре 300 К из каждых 9 2 10 ⋅ атомов один ионизован. Определить удельное сопротивление собственного германия ( 2 1 1 0,39 м В с n − − μ = ⋅ ⋅ , 2 1 1 0,19 м В с p − − μ = ⋅ ⋅ ). Каково станет удельное сопротивление германия, если ввести в кристалл 1 атом сурьмы на каждые 108 атомов германия? Ответ: 1 1 2 1 4,87 10 Ом м 48,7 Ом см; 3,56 10 Ом м 3,56 Ом см; i n − − − − ρ = ⋅ ⋅ = ⋅ ρ = ρ = ⋅ ⋅ = ⋅ n-тип. Задача 1.11. Какова доля электрического тока, переносимого дырками ( ) p n j j + j : а) в чистом германии; б) в чистом кремнии; в) в кремнии марки КЭФ с концентрацией фосфора 20 3 10 м− ? Ответ: а) 33 %; б) 28 %; в) 7 5,5 10− ⋅ %. Задача 1.12. Какова энергия активации проводимости в кремнии, если при T = 500 К электропроводность равна 5,31 Ом–1·м–1, а при T = 1000 К она составляет 104 Ом–1·м–1? Объясните связь энергии активации проводимости с шириной запрещенной зоны g E , изменяю щейся с температурой по закону ( ) 0 g g E T E T = + α , 0 1,21эВ g E = . Ответ: a 0,605 эВ E δ = , 0 a 2 g E E δ = .
2. ЭЛЕКТРОННЫЕ СОСТОЯНИЯ И ДВИЖЕНИЕ ЭЛЕКТРОНОВ В ИДЕАЛЬНОМ И РЕАЛЬНОМ КРИСТАЛЛЕ Одноэлектронное уравнение Шредингера для электрона в идеальном кристалле имеет вид ( ) ( ) ( ) 2 ( ) . 2 k k U r r E k r m ⎧ ⎫ − Δ + ψ = ψ ⎨ ⎬ ⎩ ⎭ ℏ (2.1) Оператор потенциальной энергии ( ) U r в формуле (2.1) – периодическая функция с периодом, равным вектору трансляции кристалла n : ( ) ( ) U r +n =U r ; (2.2) 1 1 2 2 3 3 n n a n a n a = + + , (2.3) где 1 2 3 a ,a ,a – базисные векторы решетки кристалла; 1 2 3 , , n n n – целые числа, выражающие координаты атомов решетки кристалла. Из свойства (2.2) следует, что решение уравнения (2.1) представляет волну Блоха с периодической амплитудой ( ) k r φ : ( ) ( ) ( ) ( ) , , , ik r k k k k r r e r r n ⎛ ⎞ ψ = φ ⎜ ⎟ ⎜ ⎟ φ = φ + ⎝ ⎠ (2.4) удовлетворяющую условию периодичности в пространстве волновых векторов k с периодом 2π : b ( ) ( ) 2 k k b r r + π ψ = ψ , (2.5) где 1 2 3 1 2 3 b = m b +m b +m b – вектор трансляции в обратной решетке кристалла, имеющей базисные векторы 1 2 3 b ,b ,b , а координаты узлов обратной решетки 1 2 3 m ,m ,m – целые числа.
Доступ онлайн
В корзину