Методы математической физики. Ч. 5. Задачи для уравнений колебаний, теплопроводности и стационарные задачи в прямоугольнике
Покупка
Издательство:
Издательский Дом НИТУ «МИСиС»
Год издания: 2007
Кол-во страниц: 30
Дополнительно
Доступ онлайн
В корзину
Данное издание представляет собой пятую часть курса лекций по математической физике. Первая и вторая главы посвящены двойным рядам Фурье и рядам Фурье по системам ортогональных функций. В последующих четырех главах подробно излагается решение смешанных задач для уравнения колебаний прямоугольной мембраны и для уравнения теплопроводности для прямоугольной пластины. Решаются задачи для уравнений Лапласа и Пуассона в прямоугольнике. Соответствует программе курса «Методы математической физики». Предназначен для студентов второго курса всех факультетов.
Тематика:
ББК:
УДК:
ОКСО:
- ВО - Бакалавриат
- 01.03.04: Прикладная математика
- 03.03.01: Прикладные математика и физика
ГРНТИ:
Скопировать запись
Фрагмент текстового слоя документа размещен для индексирующих роботов.
Для полноценной работы с документом, пожалуйста, перейдите в
ридер.
№ 388 ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Êàôåäðà ìàòåìàòèêè È.Ý. Ãóðüÿíîâà Â.Ã. Îáëàêîâ Ìåòîäû ìàòåìàòè÷åñêîé ôèçèêè ×àñòü V. Çàäà÷è äëÿ óðàâíåíèé êîëåáàíèé, òåïëîïðîâîäíîñòè è ñòàöèîíàðíûå çàäà÷è â ïðÿìîóãîëüíèêå Êóðñ ëåêöèé Ðåêîìåíäîâàíî ðåäàêöèîííî-èçäàòåëüñêèì ñîâåòîì óíèâåðñèòåòà Ìîñêâà Èçäàòåëüñòâî «Ó×ÅÁÀ» 2007
УДК 51 Г95 Р е ц е н з е н т д-р техн. наук, проф. Б.С. Мастрюков Гурьянова И.Э., Облаков В.Г. Г95 Методы математической физики. Ч. 5. Задачи для уравнений колебаний, теплопроводности и стационарные задачи в прямоугольнике: Курс лекций. – М.: МИСиС, 2007. – 30 с. Данное издание представляет собой пятую часть курса лекций по математической физике. Первая и вторая главы посвящены двойным рядам Фурье и рядам Фурье по системам ортогональных функций. В последующих четырех главах подробно излагается решение смешанных задач для уравнения колебаний прямоугольной мембраны и для уравнения теплопроводности для прямоугольной пластины. Решаются задачи для уравнений Лапласа и Пуассона в прямоугольнике. Соответствует программе курса «Методы математической физики». Предназначен для студентов второго курса всех факультетов. © Государственный технологический университет «Московский институт стали и сплавов» (МИСиС), 2007
ОГЛАВЛЕНИЕ 1. Двойные ряды Фурье............................................................................4 2. Двойные ряды Фурье по системам ортогональных функций...........8 3. Колебания прямоугольной мембраны ..............................................11 3.1. Первая смешанная задача для однородного уравнения колебаний ............................................................................................11 3.2. Вторая смешанная задача для однородного уравнения колебаний ............................................................................................14 4. Распространение тепла в прямоугольной пластине. Первая смешанная задача для однородного уравнения...................................18 5. Уравнение Лапласа в прямоугольнике.............................................21 6. Уравнение Пуассона в прямоугольнике...........................................27 Библиографический список...................................................................29
1. ДВОЙНЫЕ РЯДЫ ФУРЬЕ Если функция ( ) , f x y имеет период 2ℓ по переменной x , период 2h по переменной y , непрерывна и имеет непрерывные производ ные f x ∂ ∂ ; f y ∂ ∂ ; 2 f x y ∂ ∂ ∂ в прямоугольнике ; : , x h y h − < < ⎧ ⎨− < < ⎩ Κ ℓ ℓ то ( ) , f x y представима двойным рядом Фурье ( ) , , , , 0 , , , cos cos sin cos cos sin sin sin , m n m n m n m n m n m n mx ny mx ny f x y a b h h mx ny mx ny c d h h ∞ = π π π π ⎛ = λ + + ⎜⎝ π π π π ⎞ + + ⎟⎠ ∑ ℓ ℓ ℓ ℓ где , 1 при 0; 4 1 при 0, 0 или 0, 0; 2 1 при 0, 0 m n m n m n m n m n ⎧ = = ⎪ ⎪⎪ λ = > = = > ⎨ ⎪ > > ⎪ ⎪⎩ и при 0 m ≥ , 0 n ≥ ( ) , 1 , cos cos d d m n mx ny a f x y x y h h π π = ∫∫ Κ ℓ ℓ , ( ) , 1 , sin cos d d m n mx ny b f x y x y h h π π = ∫∫ Κ ℓ ℓ , ( ) , 1 , cos sin d d m n mx ny c f x y x y h h π π = ∫∫ Κ ℓ ℓ , ( ) , 1 , sin sin d d m n mx ny d f x y x y h h π π = ∫∫ Κ ℓ ℓ .
При этом в частных случаях ряд Фурье имеет неполный вид, а именно: ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) 1 , , , но , , , cos cos; , , f x y f x y f x y f x y f x y f x y − − = ⎫ ⎪ − = ⇒ ⋅ ⎬ ⎪ − = ⎭ ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) 2 , , , но , , , sin sin; , , f x y f x y f x y f x y f x y f x y − − = ⎫ ⎪ − = − ⇒ ⋅ ⎬ ⎪ − = − ⎭ ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) 3 , , , но , , , cos sin; , , f x y f x y f x y f x y f x y f x y − − = − ⎫ ⎪ − = ⇒ ⋅ ⎬ ⎪ − = − ⎭ ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) 4 , , , но , , , sin cos. , , f x y f x y f x y f x y f x y f x y − − = − ⎫ ⎪ − = − ⇒ ⋅ ⎬ ⎪ − = ⎭ ) Например, во втором частном случае ( ) , , 1 , sin sin m n m n mx ny f x y d h ∞ = π π = ∑ ℓ (здесь , 1 m n λ = ), ( ) , 0 0 4 , sin sin d d h m n mx ny d f x y x y h h π π = ∫∫ ℓ ℓ ℓ . Пример ( ) 2 , f x y x y = , 1 1 x − < < , 1 = ℓ , 2 2 y − < < , 2 h = , 0 n ≠ . ( ) , , , 0 , 0, , , 0, 1 , 1 0, , 1 , 1 , cos sin 1 2 sin cos sin 2 2 1 sin cos sin ; 2 2 2 m n m n m n m n n m n m n m n m n n m n n m n mx ny f x y c ny ny c c mx ny ny c c mx ∞ = ∞ ∞ = = = ∞ ∞ = = π π = λ = π π = λ + λ π = π π = + π ∑ ∑ ∑ ∑ ∑
( ) ( ) ( ) 1 2 1 2 2 2 0, 0 0 0 0 2 3 0 0 , d d 2 4 1sin d d 2 d sin d d sin d 1 2 2 2 2 2 cos 2 1 2 2 2 2 cos cos d 0 0 3 2 2 2 8 1 2 2 4 8 2cos 0 sin 1 0 3 2 3 n n n u y u y ny ny ny c x y x y x x y y v y ny v n x ny ny y y n n ny n n n n + = = = ⋅ π π π = ⋅ = = = = ⋅ π = − π ⎛ ⎞ π π = ⋅ ⎜− ⋅ + ⎟ = ⎜ ⎟ π π ⎝ ⎠ ⎡ ⎤ − π ⎢ ⎥ = − π − + = − − = ⎢ ⎥ π π π ⎢ ⎥ ⎣ ⎦ ∫∫ ∫ ∫ ∫ 1 0, ; 3 n c n = π⋅ 1 2 1 2 2 2 , 0 0 0 0 4 cos sin d d 2 cos d sin d . 1 2 2 2 m n ny ny c x y mx x y x mx x y y π π = π = π ⋅ ∫∫ ∫ ∫ Вычислим первый интеграл: ( ) 2 1 1 2 2 0 0 0 1 0 2 0 , d 2 d , 1 1 2 cos sin sin d d cos d , 0 1 sin d sin d 1 2 1 cos cos d 1 d d cos 0 2 1 1 cos 0 sin u x u x x x x mx d x mx x mx x v mx x m m v mx m u x v mx x x mx mx x u x v mx m m m m n mx m m m = = = = ⎛ ⎞ ⋅ ⎜ ⎟ π = = π − π = = π ⎜ ⎟ π π ⎝ ⎠ = π π = = π ⎛ ⎞ = = − − π + π = ⎜ ⎟ ⎜ ⎟ = = − π π π π ⎝ ⎠ π = − − π − + π π π π ∫ ∫ ∫ ( ) ( ) 2 1 2 1 . 0 m m ⎛ ⎞ ⎜ ⎟ = − ⎜ ⎟ π ⎝ ⎠ Второй интеграл равен: ( ) 2 1 0 4 sin d 1 2 n ny y y n + π = − π ∫ (см. выше).
Таким образом, ( ) ( ) ( ) ( ) 1 1 , 2 3 2 16 1 2 4 2 1 1 m n m n m n c n m n m + + + − = − − = π π π . Следовательно, ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) 1 1 3 2 0, 1 , 1 1 1 3 2 1 , 1 8 1 16 1 1 , sin cos sin 2 3 2 2 1 1 4 16 sin cos sin . 3 2 2 n m n m n m n n m n n m n n n f x y y mx y n m n n n y mx y n m n + + + ∞ ∞ = = = + + + ∞ ∞ = = − − π π = + π = π π − − π π = + π π π ∑ ∑ ∑ ∑
2. ДВОЙНЫЕ РЯДЫ ФУРЬЕ ПО СИСТЕМАМ ОРТОГОНАЛЬНЫХ ФУНКЦИЙ Определение 1. Функция ( ) ,x y ϕ называется интегрируемой с квадратом в прямоугольнике [ ] [ ] , , a b c d × Κ : , если ( ) 2 , d d b d a c x y x y ϕ < ∞ ∫∫ . Обозначим этот класс функций K [φ]. Определение 2. Скалярным произведением двух функций φ1,φ2 называется число (φ1,φ2), определяемое ( ) ( ) ( ) 1 2 1 2 , , , d d b d a c x y x y x y ϕ ϕ = ϕ ϕ ∫∫ . Определение 3. Нормой функции ( ) ,x y ϕ ∈ K[φ] называется чис ло ϕ , определяемое соотношением ( ) ( ) 2 , , d d b d a c x y x y ϕ = ϕ ϕ = ϕ < ∞ ∫∫ . Определение 4. Функции ( ) 1 ,x y ϕ и ( ) 2 ,x y ϕ , (φ1,φ2∈ K[φ]) называются ортогональными, если ( ) ( ) ( ) 1 2 1 2 , , , d d 0 b d a c x y x y x y ϕ ϕ = ϕ ϕ = ∫∫ . Определение 5. Система функций ( ) 1 ,x y ϕ , ( ) 2 ,x y ϕ , …, ( ) , n x y ϕ ∈ K[φ] называется ортогональной, если ( ) 0 при , , 0 при . n m n m n d m n ≠ ⎧ ϕ ϕ = ⎨ ≠ = ⎩ Если 1 n d = для n ∀ , то система функций называется ортонормированной.
Пример. Покажем, что система функций , 1,2,... sin sin m n m n x y h = ⎧⎪⎨ π π ⎪⎩ ℓ орто гональна в прямоугольнике 0 , 0 . x y h ≤ ≤ ⎧ ⎨ ≤ ≤ ⎩ ℓ Действительно, 0 0 0 0 sin sin sin sin d d sin sin d sin sin d 0, h h k p m n x y x y x y h h k m p n x x x y y y h h π π π π = π π π π = ⋅ = ∫ ∫ ∫ ∫ ℓ ℓ ℓ ℓ ℓ ℓ если k m ≠ и p n ≠ . Если же k m = или p n = , то, как известно, первый интеграл ра вен 2 ℓ , а второй равен 2 h , т.е. двойной интеграл равен 4 h ℓ . Таким образом, ( ) 2 2 , , sin sin 4 m n m n h x y x y h π π ϕ = = ℓ ℓ . Ряд Фурье по системе ортогональных функций имеет вид ( ) ( ) , , 1 , , m n n m n f x y a x y ∞ = = ϕ ∑ ; ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) , 2 2 , , d d , , , d d b d n n a c m n b d n n a c f x y x y x y f x y a x y x y ϕ ϕ = = ϕ ϕ ∫∫ ∫∫ . Пример ( ) , f x y x y = ; 2 2 при 3 3 при x y − < < ⎧ ⎨− < < ⎩ 2, 3. h = = ℓ ( ) , , 1 , sin sin ; 2 3 m n m n m n f x y d x y ∞ = π π = ∑
( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) 2 3 2 3 , 0 0 0 0 3 1 0 1 2 1 1 2 4 2 sin sin d sin d sin d 2 3 2 3 3 2 3 3 2 4 3 3 1 cos cos d 0 3 3 3 3 8 3 9 1 3cos 0 sin 0 3 3 8 9 24 1 1 1 1 3 m n m m m n m n m n m n d xy x y y x x y y y ny n y y m n n n n y m n n m n mn + + + + π π π π = = = ⋅ ⎛ ⎞ ⎛ ⎞ − π π = − ⎜ + ⎟ = ⎜ ⎟⎜ ⎟ π π π ⎝ ⎠⎝ ⎠ ⎛ ⎞ − π ⎜ ⎟ = − π − + = ⎜ ⎟ π π π ⎝ ⎠ ⎛ ⎞ − = − − = − − ⎜ ⎟ π π π ⎝ ⎠ ∫∫ ∫ ∫ ∫ ( ) 1 2 2 24 1 ; m n mn + + + = − π ( ) ( ) 2 2 , 1 1 24 , cos sin 2 3 m n m n m n f x y x y mn + + ∞ = − π π = π ∑ . Ряд Фурье в комплексной форме имеет вид ( ) 2 , , , mx n y i h m n m n f x y c e ⎛ ⎞ ∞ π + ⎜ ⎟ ⎝ ⎠ =−∞ = ∑ ℓ , где ( ) 2 , 1 , d d mx n y i h m n c f x y e x y h ⎛ ⎞ − π + ⎜ ⎟ ⎝ ⎠ = ∫∫ Κ ℓ ℓ ( , ) m n Z ∈ .
3. КОЛЕБАНИЯ ПРЯМОУГОЛЬНОЙ МЕМБРАНЫ 3.1. Первая смешанная задача для однородного уравнения колебаний Рассмотрим прямоугольную мембрану, занимающую в положении равновесия область D : 0 , 0 . x y h ≤ ≤ ⎧ ⎨ ≤ ≤ ⎩ ℓ Задача о свободных колебаниях прямоугольной мембраны с неподвижными закрепленными краями имеет вид 2 2 2 2 2 2 2 u u u a t x y ⎛ ⎞ ∂ ∂ ∂ = + ⎜ ⎟ ∂ ∂ ∂ ⎝ ⎠ ; ( ) ( ) ( ) ( ) 1 2 , ,0 , , , ,0 , u x y x y u x y x y t ⎧ = ϕ ⎪∂ ⎨ = ϕ ⎪ ∂ ⎩ – начальные условия; ( ) ( ) ( ) ( ) 0, , 0, , , 0, ,0, 0, , , 0 u y t u y t u x t u x h t ⎧ = ⎪ = ⎪⎨ = ⎪ ⎪ = ⎩ ℓ – однородные граничные условия; 0 x ≤ ≤ ℓ , 0 y h ≤ ≤ , 0 t ≥ . Применим метод Фурье разделения переменных. Ищем ( ) , , u x y t в виде ( ) ( ) ( ) ( ) , , u x y t X x Y y T t = . Продифференцируем ( ) , , u x y t и подставим результат в уравнение: ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) 2 T t X x Y y a X x Y y T t X x Y y T t ′′ ′′ ′′ = + ; разделив на ( ) ( ) ( ) 2 X x Y y T t a , получим y x ℓ h
Доступ онлайн
В корзину