Сверхпроводники и сверхпроводимость. Том 2. Теория и свойства

Федеральное агентство по образованию Российской Федерации 
 

Федеральное государственное образовательное учреждение 
высшего профессионального образования 
«ЮЖНЫЙ ФЕДЕРАЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ» 

 

 

 

И. А. ПАРИНОВ 

 

 

СВЕРХПРОВОДНИКИ  

И  СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ 

 

Словарь-справочник 

 

Том 2 

 

ТЕОРИЯ И СВОЙСТВА 

 

 

 

Ростов-на-Дону 

Издательство Южного федерального университета 

2008 

УДК 538.9:621.31(038) 
ББК  22.36+31.32я2 
          П 18 
 
 
Печатается по решению редакционно-издательского совета 
Южного федерального университета 
 
 
Словарь-справочник подготовлен и издан в рамках национального проекта «Образование» 
по «Программе развития федерального государственного образовательного учреждения  
высшего профессионального образования  
“Южный федеральный университет” на 2007–2010 гг.» 
 
 
 
Паринов И. А. 
П 18          Сверхпроводники и сверхпроводимость: словарь-справочник.  
Т. 2. Теория и свойства / И. А. Паринов. – Ростов н/Д: Изд-во ЮФУ, 
2008. – 981 с.   
          ISBN 978-5-9275-0461-9 
          ISBN 978-5-9275-0463-3 
Второй том трехтомного словаря-справочника включает около 3500 понятий и 
терминов, связанных с аналитическими методами и теоретическими подходами к исследованию сверхпроводников и сверхпроводимости, а также содержит множество данных о 
свойствах конденсированных сред. Большое внимание уделено соответствующим математическим и физическим методам, используемым для их оценки. Широко представлены химические и физические основы сверхпроводимости, а также результаты моделирования 
структурно-чувствительных свойств сверхпроводников и родственных материалов.  
Все представленные в словаре термины расположены по алфавиту. Каждому термину посвящена отдельная статья, раскрывающая его смысловое научно-техническое 
и/или математическое содержание, область применения и связь с другими терминами, при 
этом все термины снабжены английскими эквивалентами. Кроме того, целый ряд статей 
посвящен родственным для сверхпроводимости вопросам из смежных тематик.  
Словарь-справочник предназначен, в первую очередь, для студентов и аспирантов, изучающих проблемы сверхпроводимости, а также специализирующихся в 
смежных научных областях. Он будет полезен для инженеров и специалистов, занимающихся разработкой, созданием и исследованием сверхпроводящих и других новых материалов и композитов. 
 
 ISBN 978-5-9275-0461-9                                                      УДК 538.9:621.31(038) 
 ISBN 978-5-9275-0463-3                                                      ББК  22.36+31.32я2 
 
 
                     
 
 
 
 
 
© Паринов И. А.,  2008 
© Южный федеральный университет,  2008 
  
 
 
 
 
 
 
© Оформление. Макет. Издательство  
    Южного федерального университета,  2008 

 

ПРЕДИСЛОВИЕ К 2 ТОМУ 
 
Второй том трехтомного словаря-справочника посвящен терминам и 
понятиям, связанным с аналитическими методами и теоретическими подходами к 
исследованию сверхпроводников и сверхпроводимости, представлению конкретных 
свойств конденсированных сред, определяемых этим удивительным эффектом. 
Большое место уделено математическим и физическим методам, используемым в 
данной области и в смежных разделах науки. Широко представлены химические и 
физические основы сверхпроводимости, а также результаты моделирования 
структурно-чувствительных свойств сверхпроводящих материалов и родственных 
структур.  
Как известно, каждый научный термин отражает какую-либо грань сложного 
явления и несет в себе большую смысловую нагрузку. Поэтому, овладение научной 
терминологией оказывается равнозначным освоению самостоятельного научного 
языка, требуя значительных затрат труда и времени. Все представленные и 
систематизированные в словаре термины расположены по алфавиту. Каждому 
термину 
посвящена 
отдельная 
статья, 
раскрывающая 
смысловое 
научнотехническое и/или математическое содержание термина, область его применения и 
связь с другими терминами. Кроме того, целый ряд статей посвящен родственным 
для сверхпроводимости вопросам из смежных тематик. Каждый термин словаря 
снабжен английским эквивалентом, что очень важно для овладения будущими 
инженерами и специалистами специальной и технической терминологией на 
английском языке, а также для более плавного вхождения образовательного 
сообщества России в Болонский процесс в 2010 г. Наличие алфавитного указателя 
английских терминов (который будет представлен в третьем томе словарясправочника) позволит использовать словарь при работе с англоязычными 
техническими и научными текстами. Отдельные понятия и термины также 
снабжены 
латинскими, 
греческими 
и 
другими 
словообразованиями, 
демонстрирующими историческое происхождение того или иного термина. По 
характеру изложения, структуре и охвату материала предлагаемый том словарясправочника – это краткая энциклопедия. В то же время, наличие ссылок на 
смежные термины позволяет одновременно использовать его в качестве учебного 
пособия, так как по базовому термину читатель может быстро ознакомиться с 
соответствующим разделом науки и техники. Словарь-справочник, прежде всего, 
предназначен 
для 
студентов 
и 
аспирантов, 
изучающих 
проблемы 
сверхпроводимости и смежных научных областей. Он будет также полезен для 
инженеров и специалистов, занимающихся разработкой, созданием и исследованием 
новых материалов и композитов (в том числе, сверхпроводящих). 
Автор благодарен коллегам и ближайшим сотрудникам, помогавшим в 
написании словаря-справочника. Особую признательность выражаю О. Л. 
Никишевой, оказавшей огромную помощь в подготовке рукописи к печати. 
 
                                                                                         И. А. Паринов, май 2008 г. 
 
 

А 
АБЕЛЕВА ГРУППА [Abel group] — Группа, умножение в которой коммутативно 
(перестановочно). А. г. называется также коммутативной. 
АБСОЛЮТНАЯ 
МАГНИТНАЯ 
ПРОНИЦАЕМОСТЬ 
[absolute 
magnetic 
inductivity, 
absolute 
magnetic 
permitivity] 
— 
Физическая 
величина, 
характеризующая магнитные свойства вещества и равная отношению модуля 
магнитной индукции B к модулю напряженности магнитного поля H, a = B/H. Для 
изотропного вещества А. м. п. является скалярной величиной, а для анизотропного 
вещества – тензорной. А. м. п. равна произведению относительной магнитной 
проницаемости  на магнитную постоянную 0 (a = 0). Единицей А. м. п. в СИ 
является генри на метр (Гн/м). См. магнитная проницаемость. 
АБСОЛЮТНАЯ 
НЕУСТОЙЧИВОСТЬ 
[absolute 
instability] 
— 
Тип 
неустойчивости в системе с распределёнными параметрами (например, в твёрдом 
теле), при котором малое начальное возмущение неограниченно нарастает во 
времени в любой фиксированной точке пространства. А. н. является «антиподом» 
конвективной неустойчивости, при которой возмущение, возникшее в некоторой 
фиксированной точке пространства, сносится в каком-либо направлении, а в данной 
точке стремится к нулю при 


t
. В однородном безграничном пространстве 
различие между этими типами неустойчивости относительно в том смысле, что при 
переходе от одной системы отсчёта к другой, движущейся вместе с возмущением, А. 
п. может переходить в конвективную, и наоборот. 
АБСОЛЮТНАЯ ТЕМПЕРАТУРА,  термодинамическая температура [absolute 
temperature] — Одно из основных понятий термодинамики, введённое У. 
Томсоном (Кельвином; W. Thomson) в 1848 г.; обозначается буквой T . Согласно 
второму началу термодинамики, 
T
/
1
  интегрирующий множитель для количества 
теплоты 
Q
 , полученной системой при любом обратимом процессе, поэтому 

dS
T
Q

/

  дифференциал функции состояния S  (энтропии). Это позволяет ввести 
абсолютную термодинамическую шкалу Кельвина с помощью обратимых 
термодинамических циклов, например Карно цикла. А. т. связана с энтропией, 
внутренней энергией U  и объёмом V  соотношением 
V
U
S
T
)
/
(
/
1



. А. т. выражается 
в Кельвинах (К), отсчитывается от абсолютного нуля температуры и измеряется по 
Международной практической температурной шкале. В статистической физике А. 
т. входит в каноническое распределение Гиббса, 
)
/
exp(
1
kT
H
Z
f



 где H   функция 
Гамильтона системы, Z   статистический интеграл. В статистической теории 
неравновесных процессов А. т. вводится с помощью локально-равновесного 
распределения, подобного распределению Гиббса, но с А. т., зависящей от 
пространственных координат и времени. 
АВОГАДРО 
постоянная 
[Avogadro 
constant, 
Avogadro 
number] 
— 
Фундаментальная физическая постоянная, равная числу структурных элементов 
(атомов, молекул, ионов или других частиц), содержащихся в единице количества 
вещества, которая называется молем. Числовое значение П. А. выражается Авогадро 
числом NA  6,021023 моль1. См. моль. 

АВТОЛОКАЛИЗАЦИЯ (от греч. autós  сам и лат. localis  местный) 
квазичастиц в твёрдых телах [autolocalization of quasi-particles in solids] — 
Возникновение 
сильной 
деформации 
кристаллической 
решётки 
вокруг 
квазичастицы (электрона проводимости, дырки, экситона), приводящее к её 
локализации в потенциальной яме, созданной деформацией. Предсказана Л. Д. 
Ландау в 1933 г. А. наступает, если связь квазичастицы с решёткой является 
достаточно 
сильной. 
Вследствие 
трансляционной 
инвариантности 
автолокализованная 
квазичастица 
сохраняет 
возможность 
перемещаться 
по 
кристаллу, но её эффективная масса значительно возрастает, а коэффициент 
диффузии обычно уменьшается. 
АВТОМОДЕЛЬНОСТЬ [automodelity] — Особая симметрия физической системы, 
состоящая в том, что изменение масштабов независимых переменных может быть 
скомпенсировано преобразованием подобия других динамических переменных. А. 
приводит к эффекту сокращения числа независимых переменных. Например, если 
состояние системы характеризуется функцией 
)
,
(
t
x
u
, где x   координата, t   время, 
то условие инвариантности относительно изменения масштабов 
kx
x 

, 
lt
t 

 и 
преобразования подобия таково: 
)
,
(
)
,
(
/
1
lt
kx
u
l
k
t
x
u



, где  ,    числа. Выбор 

t
m
l
k
/
/
1



, где m   подобия критерий (параметр), придаёт первоначальной 
функции автомодельный вид 
)
,
(
)
,
(
)
1(
)
1(
m
x
t
m
u
t
m
t
x
u









. Таким образом, функция 
u  при постоянном m зависит только от комбинации 
t
x/
. А. возможна, если набор 
параметров, определяющих состояние системы, не содержит характерных 
масштабов независимых переменных. Поскольку в большинстве задач форма 
преобразования подобия заранее неизвестна, автомодельную подстановку надо в 
каждом случае находить отдельно. 
АДДИТИВНАЯ ФИЗИЧЕСКАЯ ВЕЛИЧИНА [additive physical value] — 
Физическая величина, обладающая свойством аддитивности, т. е. разные значения 
которой можно складывать. Примерами А. ф. являются: сила, энтропия, энергия, 
масса физического тела, электрический заряд. Но масса нуклонов не является А. ф., 
т. к. масса ядра меньше суммы масс составляющих его нуклонов. К А. ф. не 
относятся, например, температура, давление. Противоп. неаддитивная физическая 
величина.  
АДДИТИВНОСТЬ [additivity] — Свойство величин, состоящее в том, что значение 
величины, соответствующее целому объекту, равно сумме значений величин, 
соответствующих его частям при любом разбиение объекта на части. См. 
аддитивная физическая величина. 
АДИАБАТА ж. (от греч. adiábatos  непереходимый) [adiabat] — Линия на 
термодинамической диаграмме состояний, изображающая равновесный, обратимый 
адиабатический процесс. В таких процессах постоянна энтропия, поэтому А. 
называется также изоэнтропой. Для построения А. нужно знать любой из 
термодинамических потенциалов, определяющих уравнение состояния. 
АДИАБАТИЧЕСКИЕ ВОЗМУЩЕНИЯ [adiabatic excitations] — Возмущения 
состояний квантовой системы под воздействием медленно (адиабатически) 
меняющихся внешних условий. Медленность означает, что характерное время 
изменения внешних условий значительно превышает характерные времена 

движения системы. Метод А. в. противопоставляется внезапных возмущений методу 
(встряхиванию), 
при 
котором 
упомянутые 
времена 
удовлетворяют 
противоположному неравенству. А. в. могут приводить к значительному изменению 
структуры самих состояний, но при этом переходы между разными состояниями 
происходят с малой вероятностью. Исключение из этого правила составляют 
случаи, когда в процессе эволюции два или несколько уровней энергии системы 
становятся близкими или пересекаются (см. Пересечение уровней). При этом 
переходы между пересекающимися состояниями могут происходить с заметной 
вероятностью и называются неадиабатическими. Теорию А. в. применяют для 
описания столкновений атомов и молекул, взаимодействия атомов и молекул с 
электромагнитными полями, взаимодействия различных возбуждений в твёрдом 
теле и т. д. 
АДИАБАТИЧЕСКИЕ ИНВАРИАНТЫ [adiabatic invariants] — Физические 
величины, 
остающиеся 
практически 
неизменными 
при 
медленном 
(адиабатическом), но не обязательно малом изменении внешних условий, в которых 
находится система, либо самих характеристик системы (внутреннее состояние, 
масса, электрический заряд и пр.). Отмеченное изменение должно происходить за 
время 
)
( , значительно превышающее характерные периоды движения системы 
)
(T . 
В квантовой механике А. и. являются те из квантовых чисел 
)
(n , для которых 
частоты 

/)
(
1
n
n






 (где   энергия) удовлетворяют условию адиабатичности 

)1
(


. Иными словами, квантовая система, находящаяся под адиабатическим 
воздействием, остаётся в одном и том же состоянии (хотя само состояние меняется, 
адиабатически следуя за изменением внешнего воздействия). Все переходы такой 
системы из одного состояния в другое называются неадиабатическими переходами 
и связаны с пересечением соответствующих уровней энергии 
)
0
(


 (см. 
Пересечение уровней). 
АДИАБАТИЧЕСКОЕ ПРИБЛИЖЕНИЕ [adiabatic approximation] — Метод 
приближённого решения задач квантовой механики, применяемый для описания 
квантовых систем, в которых можно выделить «быструю» и «медленную» 
подсистемы. Исходная задача решается в два этапа: сначала рассматривается 
движение быстрой подсистемы при фиксированных координатах медленной 
подсистемы, а затем учитывается движение последней. «Классическая область» 
приложения А. п. в квантовой механике  теория молекулярных спектров. А. п. 
эффективно используется также в квантовой химии для построения волновых 
функций многоэлектронных молекул, в атомной физике при описании медленных 
столкновений атомов и молекул и в теории твёрдых тел. 
АЗИМУТАЛЬНОЕ КВАНТОВОЕ ЧИСЛО. [second quantum number] — То же, 
что орбитальное квантовое число. 
АЗОТ м. (от греч. а  приставка обозначающая отсутствие, и zōē  жизнь) 
[Nitrogen], N — химический элемент V группы периодической системы элементов, 
атомный номер 7, атомная масса 14,0067. Ковалентный радиус 0,070 нм, радиус 
иона 0,148 нм. Электронная конфигурация внешней оболочки 1s22s2p3. Значение 
электроотрицательности 3,0. В обычных условиях А.  двухатомный газ. Молекула 

N2  диамагнитна. Площадь, занимаемая ею при адсорбции 0,162 нм2. Энергия 
диссоциации молекулы 941,6  0,6 кДж/моль (при 0 К). Молекулярный А. имеет tкип 
= 195,8 С, tпл = 210,0 С.. Плотность газообразного К. 1,2506 кг/м3 (при 20С и 
нормальном давлении), жидкого 0,808 кг/дм3 (при tкип). Известны две модификации 
твердого А.: кубическая -модификация с плотносью 1,02565 кг/дм3 (при 252,2 
С), устойчивая ниже 237,5 С и гексагональная -модификация с плотносью 
0,8792 кг/дм3 (при 210 С), устойчивая ниже 237,5 С, tкрит = 149,9 С, ркрит = 3,39 
МПа, плотностью в критическом состоянии 0,304 кг/дм3. Тройная точка: T = 63,136 
K, p = 125 ГПа. Теплота плавления 25,5 кДж/кг (при 210 С), теплота испарения 
199,3 кДж/кг (при 195,55 С). Диэлектрическая проницаемость 1,000538 (при 25 С 
и нормальном давлении). Коэффициент удельной теплопроводности 24 мВт/(мК) 
(при 0 С). Молекулярный А. химически мало активен и вступает в реакцию лишь 
при очень высоких температурах, давлении и в присутствии катализаторов. 
Важнейшие соединения А.  азотная кислота HNO3, и ее соли (нитраты), азотистая 
кислота HNO2, и ее соли (нитриты), аммиак NН3, соли аммония. А. входит в состав 
многих органических соединений (нитросоединения, амины, аминокислоты, белки и 
т. д.). В частности яляется элементом органических сверхпроводников k-(BEDTTTF)2Cu(NCS)2 и k-(BEDT-TTF)2Cu[N(CN)2]Br с температурой сверхпроводящего 
перехода Тс  10 К. А., его оксиды и некоторые другие соединения применяются в 
качестве активных сред в лазерах, а анитрид ниобия NbN  в сверхпроводящих 
болометрах. 
АКСИАЛЬНЫЙ ВЕКТОР, псевдовектор (от лат. axis  ось) [axial vector, 
pseudo-vector] — величина, преобразующаяся как обычный (полярный) вектор при 
вращениях в евклидовом или псевдоевклидовом пространстве и (в отличие от 
обычного вектора) не меняющая знака при отражении координатных осей. 
Простейший пример А. в. в трёхмерном пространстве  векторное произведение 
обычных векторов (например, вектор момента импульса M = vp, напряжённость 
магнитного поля H = rot A, где вектор-потенциал A  обычный вектор). 
АКСИАЛЬНЫЙ ТОК (аксиально-векторный ток) в квантовой теории поля 
[axial current (axial-vector current) in quantum field theory] — Операторное 
выражение, 
описывающее 
превращение 
одной 
частицы 
в 
другую 
и 
преобразующееся как четырёхмерный вектор при Лоренца преобразованиях и как 
псевдовектор (аксиальный вектор) при пространственных отражениях. А. т. является 
одним из основных понятий в теории слабого взаимодействия, а также при 
описании киральной симметрии сильного взаимодействия. 
АКСИОМАТИЧЕСКАЯ КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯ ПОЛЯ (АКТП) [axiomatic 
quantum field theory] — Квантовая теория воля (КТП), построенная по образцу 
аксиоматической теории, т. е. таким образом, чтобы все её результаты выступали 
как 
строгие 
следствия 
единой 
системы 
фундаментальных 
физических 
предположений  аксиом. Возможность представления КТП в такой форме требует 
определенных условий. В отличие от аксиоматических теорий в математике, 
физическая теория не может сразу строиться в виде аксиоматического формализма. 
Если в математике система объектов и система аксиом для них прямо берутся в 
качестве исходных данных теории, то в физике исходят из определенного запаса 

экспериментальных 
фактов 
и 
некоторой 
совокупности 
закономерностей, 
подмеченных 
в 
этих 
фактах. 
Таким 
образом, 
«если 
в 
математике 
мы 
аксиоматизируем, чтобы понять, то в физике нам нужно сначала понять, чтобы 
аксиоматизировать» (Ю. Вигнер). Эти особенности аксиоматического метода в 
физике отразились и в формировании АКТП. Оно происходило в середине 1950-х 
гг., когда после создания теории перенормировок возникли надежды на 
последовательность квантовополевого описания хотя бы на уровне теории 
возмущений, и шло одновременно в нескольких направлениях. В каждом из них 
построение аксиоматической схемы включает в себя те же основные этапы. Сначала 
выбираются исходные физические объекты, в терминах которых и идёт дальнейшее 
развитие теории. Затем находится (а иногда и строится заново) математический 
аппарат, пригодный для описания объектов. Последние два этапа  формулировка 
системы аксиом и вывод следствий из них. Физическое содержание, вносимое в 
теорию её аксиомами, практически одинаково для всех направлений АКТП. По 
существу системы аксиом  это одни и те же строго сформулированные 
предположения, из которых исходит традиционная КТП. Прежде всего, сюда входит 
аксиома 
релятивистской 
инвариантности: 
в 
соответствии 
с 
принципом 
относительности Эйнштейна, все физические законы не должны зависеть от выбора 
начала отсчёта, направления осей координат и времени и от равномерного 
прямолинейного 
(поступательного) 
движения 
системы 
отсчёта. 
Аксиома 
локальности (причинности) требует, чтобы какое-либо событие, происшедшее в 
физической системе, могло повлиять на поведение системы лишь в моменты 
времени, следующие за этим событием. Наконец, аксиома спектральности 
утверждает, что энергии всех допустимых состояний физической системы (её спектр 
энергий) должны быть положительны. Эта аксиома отражает фундаментальный 
факт положительности масс частиц, подтверждаемый всей физической практикой. В 
конкретных вариантах к этим фундаментальным принципам добавляют также в 
качестве аксиом дополнительные требования, прежде всего положительность нормы 
векторов, представляющих физические состояния. Отличия между разными 
вариантами АКТП определяются выбором исходных физических величин. 
Возможности этого выбора весьма разнообразны, однако можно выделить три 
основных варианта, к которым сводятся все остальные. В аксиоматическом подходе 
Боголюбова (предложен в 1955 г. Н. Н. Боголюбовым) в качестве основного 
физического объекта выбрана матрица рассеяния, состоящая из набора величин 
(амплитуд процессов), определяющих вероятности всех возможных переходов 
системы из состояний до начала взаимодействия в состояния после его окончания 
(такие состояния называются асимптотическими). В аксиоматическом подходе А. 
С. Уайтмена (A. S. Wightman), предложенном в 1956 г., исходным физическим 
объектом служит взаимодействующее квантованное поле (поле, описывающее 
взаимодействия). В принципе это  ненаблюдаемая величина, являющаяся 
обобщением развитой ещё при зарождении КТП концепции квантованного поля 
свободных частиц. В алгебраическом подходе [развит в 195764 гг. Р. Хаагом (R. 
Haag), X. Араки (Н. Araki), Д. Кастлером (D. Kastler)] фундаментальным объектом 
является совокупность всех наблюдаемых  набор всех физических величин, 

которые 
могут 
быть 
непосредственно 
измерены 
в 
эксперименте 
(или 
последовательности экспериментов). Алгебраический подход  наиболее широкий и 
общий из всех направлений АКТП, поскольку в нём не налагается никаких 
ограничений на то, какими физическими характеристиками может обладать 
описываемая система (тем самым в форме теории локальных наблюдаемых может 
быть представлена, вообще говоря, любая физическая теория, как квантовая, так и 
классическая). 
АКСИОН, (символ a) [axion] — Гипотетическая нейтральная псевдоскалярная 
частица, введённая для сохранения СР-инвариантности квантовой хромодинамики 
(КХД). А. должен распадаться на 2 фотона. Лагранжиан КХД может содержать т. н. 

 -член, не нарушающий перенормируемости теории: 








G
G
Z
v
v
8

, где 
v
G    

напряжённость глюонного поля,    безразмерная константа, 


 v   абсолютно 
антисимметричный тензор. Такой член нарушает СР-инвариантность КХД. Её 
восстановление является одной из важных проблем теории. В 1977 г. Р. Д. Печчеи 
(R. D. Peccei) и X. Р. Куинн (Н. R. Quinn) заметили, что если лагранжиан 
классической хромодинамики обладает дополнительной 
)1(
U
-симметрией (по имени 
авторов 
она 
называется 
симметрией 
PQ
U
)1(
), 
соответствующей 
киральным 
преобразованиям (см. Киральная симметрия) кварковых полей, то в эффективном 
квантовом лагранжиане (см. Лагранжиан эффективный) из-за аномалии в 
дивергенции аксиального тока возникает дополнительный член. Он имеет ту же 
структуру, что и  -член, но коэффициент при нём произволен и пропорционален 
углу поворота кварковых полей. В результате теории с различными значениями   
становятся эквивалентными теории с 
0


, и нарушение СР-инвариантности 
оказывается ненаблюдаемым. В 1978 г. С. Вайнберг и Ф. Вильчек показали, что 
спонтанное нарушение симметрии 
PQ
U
)1(
 вакуумными средними V  Хиггса полей 
приводит к появлению лёгкого псевдоскалярного голдстоуновского бозона, 
получившего название «А.» (из-за связи с аксиальным током). Если бы симметрия 

PQ
U
)1(
 не нарушалась явно аномалией в аксиальном токе, то А. был бы безмассовым. 
В действительности масса А. пропорциональна 
V
/
1
 и изменяется в широких 
пределах в зависимости от вида взаимодействий полей Хиггса. 
АКТИНИДНЫЕ 
МАГНЕТИКИ 
[actinide 
magnetics] 
— 
Кристаллические 
магнетики (металлы, сплавы, соединения), а также аморфные магнетики, 
содержащие элемент из ряда актинидов (актиноидов): Ac, Th, Pa, U, Np, Pu и др. В 
более узком смысле А. м.  вещества, содержащие актинид и обладающие 
магнитным упорядочением (ферро-, ферри- и антиферромагнетизмом). Первое 
магнитоупорядоченное актинидное соединение  ферромагнитный тригидрид урана 
)
(
3
UH


  обнаружено в 1952 г. 
АКТИНИДЫ, актиноиды (от актиний и греч. eidos  вид) [actinides] — 
Семейство радиоактивных химических элементов с атомными номерами 90103, 
расположенных в 7 периоде периодической системы элементов за актинием и 
относящихся, как и актиний, к III группе. Первые три А.  Th, Pa и U  встречаются 
в природе в заметных количествах; они принадлежат к природным радиоактивным 

рядам. Остальные А. синтезированы в 194063 гг. искусственно (впоследствии Np и 
Pu в ничтожных количествах были обнаружены в некоторых радиоактивных рудах). 
В атомах А., как правило, имеется 1 электрон d
6  и 2 электрона s
7 , а при увеличении 
атомного номера на 1 новый электрон обычно попадает на оболочку 
f
5 . Сходное 
строение двух внешних электронных оболочек обусловливает близость химических 
свойств различных А., а также схожесть химического поведения А. и лантаноидов. 
Вследствие постоянства числа электронов на двух внешних оболочках и 
возрастания атомного номера положительного заряда ядра имеет место т. н. 
актиноидное сжатие: у нейтральных атомов и ионов А. с одинаковым зарядом при 
увеличении атомного номера радиус не увеличивается, как это бывает обычно, а 
несколько уменьшается. Гипотезу о существовании семейства А., аналогичного 
семейству лантаноидов, выдвинул впервые в 1942 г. Г. Т. Сиборг (G. Т. Seaborg) на 
основе анализа химических свойств элементов с атомными номерами 9597 и более 
тяжёлых (под руководством и при участии Сиборга открыто 9 А.). Необходимость 
объединения в одно семейство элементов с атомными номерами 90103 
подтвердилась после изучения химических свойств 104-го элемента  курчатовия: 
они оказались аналогичными свойствам гафния, принадлежащего к IV группе 
периодической системы. Некоторые нуклиды А., испускающие  -частицы (238Pu, 
242Cm и др.), используются при создании источников тока длительного действия (до 
10 лет и более). 
АКТИНИЙ (от греч. aktís, род. падеж aktínos  луч, сверкание, сияние) 
[Actinium], Ac — Радиоактивный химический элемент III группы периодической 
системы элементов, атомный номер 89, первый из элементов семейства актиноидов. 
Электронная конфигурация оболочек 6d7s2. Металлический радиус 0,203 нм, радиус 
иона Ac3+ 0,111 нм. Значение электроотрицательности 1,0. Свободный А.  
серебристо-белый металл с гранецентрированной кубической решеткой, tпл  1050 
С, tкип  3300 С  В химическом отношении является высшим аналогом лантана. 
Смесь 227Ac с бериллием используется для изготовления нейтронных источников. 
АКУСТОЭЛЕКТРОННОЕ 
ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ 
(АЭВ) 
[acousto-electronic 
interaction] — Взаимодействие акустических волн с электронами проводимости в 
полупроводниках и металлах. Смещение атомов решётки, вызванное УЗ-волной, 
приводит к изменению внутрикристаллических полей, что сказывается на 
распределении и характере движения электронов проводимости. В свою очередь 
перераспределение электронов и их направленное движение изменяют картину 
деформаций, а следовательно, и характер распространения акустической волны в 
кристалле. При АЭВ происходит обмен энергией и импульсом между УЗ-волной и 
электронами проводимости. Передача энергии от волны к электронам приводит к 
дополнительному электронному поглощению УЗ, а передача импульса  к 
акустоэлектрическому эффекту. Когда в проводнике имеет место направленное 
движение электронов со сверхзвуковой скоростью, они отдают часть энергии своего 
направленного движения волне, в результате чего возникает усиление УЗ. Кроме 
того, вследствие АЭВ в проводниках возникает ряд специфических механизмов 
нелинейности акустических волн, обусловливающих разнообразные нелинейные 
эффекты. АЭВ представляет собой взаимодействие электронов с колебаниями